Fusion entre les données ultrasonores et les images de radioscopie ...

&KDSLWUH ,, (WXGH GHV WHFKQLTXHV GH FRQWU{OH 5; HW 86
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Pour un oscillateur de géométrie rectangulaire, le terme 1,22 est remplacé par 1 et D par les
deux dimensions de l’oscillateur définissant ainsi deux angles d’ouvertures suivant sa largeur
et sa hauteur. Le lobe principal d’ouverture du faisceau ne présente plus de symétrie de
révolution.
Lors du contrôle de défauts, on s’intéresse généralement à l’ouverture du faisceau pour
laquelle la pression acoustique est supérieure à un pourcentage donné de la pression maximale
suivant l’axe. On recherche ainsi l’angle pour lequel le rapport des deux pressions dépasse
une certaine valeur. Exprimé en décibels, le rapport des deux pressions devient une différence
et il est noté ∆ dB . L’angle d’ouverture γ dB du faisceau est alors tel que :
∆
sin( γ
λ
) = k∆dB
(II.26.)
D
∆ dB ×
Les valeurs de
k ∆ dB sont données dans [KRAU-83] pour quelques angles d'ouverture
particuliers. D'autres angles peuvent être obtenus à partir du calcul de la fonction de Bessel du
premier ordre dont les valeurs tabulées sont disponibles dans [PERE-94]. Il est à remarquer
que cette règle s'applique pour une onde sphérique qui ne subit de perte d’énergie ni par
absorption ni par diffusion. Dans la réalité, la zone utile du faisceau est plus étroite que ce qui
est prévu par les phénomènes de diffraction.
III.2.5.
Atténuation de l’onde ultrasonore
Si l’on ne considère que le phénomène de divergence de l’onde ultrasonore dans un milieu, la
pression acoustique d’une onde sphérique loin de sa source diminue suivant l’inverse de la
distance du point considéré à la source. Cette considération est purement géométrique car la
perte d’énergie provoquée par les phénomènes de diffusion et d’absorption provoque en fait
une décroissance exponentielle de la pression acoustique le long de l’axe principal, de telle
sorte que la diminution totale de signal s’exprime de la manière suivante :
P
.G
= (II.27.)
P 0 e
−
3DJH