UNIVERSIDAD COMPLUTENSE DE MADRID

Capítulo 6
(a) (b)
Fig. 6.6a-b: Influencia del efecto fotoeléctrico en la corriente de polarización del amplificador OPA627 (a). Un fenómeno similar
se halló en el modelo OPA111. Comparación entre las corrientes de polarización medidas en el amplificador TLE2071 en la
piscina del reactor y la fuente de 60 Co (b). Los picos corresponden a los periodos de descanso del reactor, en el que se produce
recocido parcial de la red. No se observaron estos incrementos en las pruebas realizadas en la cavidad.
(a) (b)
Fig. 6.7a-b: Corrientes de polarización del amplificador operacional OP77 medida on-line (a), y resultados obtenidos a posteriori
tras la irradiación en distintos amplificadores operacionales bipolares.
Por otra parte, las pruebas realizadas en la cavidad sobre el amplificador TLE2071
mostraron que las corrientes de polarización apenas se incrementaban incluso con una dosis de
10 14 n·cm -2 & 2.7 kGy. Sin embargo, en las primeras pruebas realizadas en el reactor, donde la
radiación ionizante residual era del orden de 20 kGy, se hallaron incrementos espectaculares de
la corriente de polarización de la entrada. Al repetir las pruebas con la fuente de 60 Co, se
encontraron incrementos similares a los de la piscina del reactor (fig. 6.6b).
Hay un crecimiento espectacular de la corriente de polarización de la entrada en los
amplificadores operacionales de entrada bipolar. Normalmente, el incremento es similar en
ambas entradas (Fig. 6.7a) aunque se observó que, antes de la destrucción del amplificador,
siempre se producía un incremento en la entrada inversora en detrimento de la otra. Además, este
crecimiento siempre coincidía con el incremento de la tensión de offset de la etapa de entrada. En
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