UNIVERSIDAD COMPLUTENSE DE MADRID
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Capítulo 3<br />
ruptura se ha producido por efecto túnel. Si aparece por encima de 6·EG, el fenómeno<br />
predominante es la ruptura por avalancha. Si se encuentra entre estos dos valores, ambos<br />
fenómenos están coexistiendo.<br />
La tensión de ruptura por avalancha crece con la temperatura y la de ruptura Zener<br />
disminuye con ella. En el primer caso, las vibraciones de la red cristalina frenan los electrones<br />
arrancados y evitan la multiplicación de portadores. En cambio, en el segundo, una mayor<br />
temperatura permite que una mayor cantidad de electrones atraviesen la barrera de potencial.<br />
Esta disparidad del comportamiento hace muy interesantes los diodos que rompen entre 4·EG y<br />
6·EG ya que, al coexistir los dos fenómenos, se puede anular la dependencia de la tensión de<br />
ruptura respecto a la temperatura.<br />
3.4.3 Comportamiento en frecuencia de una unión PN<br />
El comportamiento en frecuencia de un diodo viene marcado por la existencia de dos<br />
capacidades: Capacidad de unión en inversa, CJ, y capacidad de difusión, CD. La primera<br />
determina la respuesta del diodo cuando está polarizado en inversa y la segunda cuando está en<br />
directa.<br />
La zona de vaciamiento de un diodo polarizado en inversa es un lugar donde hay una<br />
separación de carga eléctrica positiva y negativa. Por tanto, el origen de la capacidad asociada es<br />
similar a la de un condensador convencional. Sin embargo, en una unión PN las cargas están<br />
distribuidas en todo el volumen de la zona de unión y no sólo en las superficies metálicas que<br />
delimitan el condensador real. Por otra parte, la anchura de un condensador normal es constante,<br />
hecho que no ocurre en una unión polarizada en inversa, en la que la zona de vaciamiento se<br />
estrecha o ensancha en función de la tensión aplicada. Todo esto implica que la capacidad de<br />
unión no es constante sino que depende de la tensión aplicada. En el caso de una unión abrupta,<br />
se puede demostrar que:<br />
C<br />
J ,0<br />
ε ·<br />
· ·<br />
S A A ε S e<br />
= =<br />
W 2· V − V· N + N<br />
−1 −1<br />
BI A D<br />
44<br />
(3.16)<br />
El origen de la capacidad de difusión, CD, es distinto. Aparece cuando el diodo se<br />
encuentra polarizado en directa y es causado por los portadores minoritarios que se han<br />
difundido en el diodo más allá de la región de vaciamiento. El número de cargas y su<br />
distribución espacial es función de la tensión aplicada en la unión por lo que toda variación de la<br />
tensión conlleva una variación de la carga acumulada. Por tanto, el comportamiento de un diodo<br />
es similar al de una capacidad cuyo valor es:<br />
C<br />
D<br />
IDIF<br />
· τ X = (3.17)<br />
2· V<br />
T<br />
Siendo τX la suma de los tiempos de vida media de los portadores minoritarios e IDIF la<br />
componente de corriente originada por difusión de portadores. En un diodo ideal, I = IDIF pero,