UNIVERSIDAD COMPLUTENSE DE MADRID
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Efectos de la radiación sobre componentes electrónicos básicos<br />
(a) (b)<br />
Fig. 3.22: Estructuras simplificadas de transistores JFET y MESFET.<br />
Fig. 3.22a-b muestran las estructuras típicas de un transistor JFET y MESFET de canal n.<br />
En estos dispositivos, existe una zona de resistividad relativamente alta, llamada canal, entre dos<br />
puntos conocidos como fuente y drenador. En este caso, el canal es de tipo n aunque es posible<br />
construirlos con semiconductor p. Por encima de él, existe una zona llamada puerta, bien de<br />
dopado opuesto (JFET), o bien un metal (MESFET). En cualquier caso, se debe producir una<br />
unión rectificadora polarizada en inversa que crea una región de vaciamiento libre de portadores.<br />
De esta forma puede controlar la corriente que atraviesa el transistor.<br />
3.7.1 Características eléctricas de los transistores de unión de efecto campo<br />
El funcionamiento del transistor JFET es muy fácil de comprender y se encuentra<br />
ampliamente desarrollado en textos muy conocidos [Sze81, Nea92, Tya91]. El transistor JFET se<br />
modela como una resistencia no lineal controlable por la tensión de puerta. Imaginemos que la<br />
diferencia de tensiones entre el drenador y la fuente del transistor es muy pequeña (fig. 3.23a).<br />
En este caso, la corriente IDS que atraviesa el canal es igual a la diferencia de tensiones VDS<br />
dividida por la resistencia del canal, que es una parte del semiconductor cuya sección transversal<br />
es la anchura del canal menos la zona de vaciamiento de la unión PN. En este caso, se dice que el<br />
transistor está en zona lineal.<br />
El siguiente caso ocurre cuando la tensión VDS se incrementa. En este caso, la tensión en el<br />
canal no es constante sino que desciende desde VD en el drenador hasta VS en la fuente. Por tanto,<br />
la tensión de la unión PN polarizada en inversa es función de la posición en el canal, por lo que<br />
la anchura del canal será menor en las cercanías del drenador (fig. 3.23b). A consecuencia de<br />
esto, la resistencia del canal aumenta.<br />
Imaginemos ahora que la zona de vaciamiento ha crecido tanto que el canal desaparece en<br />
la zona del drenador (fig. 3.23c). En estas circunstancias, la corriente de drenador alcanza un<br />
valor máximo y se estabiliza su valor. Se dice entonces que el transistor está en saturación.<br />
El último caso que se puede plantear es el siguiente. Imaginemos que la tensión -VGS es tan<br />
alta que la zona de vaciamiento se hace lo suficientemente grande como para eliminar todos los<br />
portadores del canal (fig. 3.23d). Independientemente del valor de VDS, no hay ningún tipo de<br />
corriente entre el drenador y la fuente. El transistor se encuentra en zona de corte.