PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...

tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012
4.4 . ÉTUDE COMPARATIVE
décrit bien le courant parasite alors on devrait trouver une droite. C’est
effectivement le cas (cf fig. 4.9).
π Δ
2 eN
FIG. 4.9: Courbe représentant en fonction de . Jpara est
2Jpara ∆0
le courant parasite mesuré expérimentalement (cf fig. 4.7), et ∆0 est
le splitting pour la résonance “phonon phonon” qui est obtenu par les
calculs de structure de bandes. N est la densité nominale de dopage
en électron de la structure.
On peut maintenant estimer les durées de vie intervenant dans l’expression
du courant parasite.
En utilisant la régression linaire de la figure 4.9 on obtient les valeurs
suivantes :
τ = 0.6 ± 0.2 ps
τ = 0.24 ± 0.03 ps
(4.7)
où τ représente le taux d’émission de phonon dans le puits large.
Même si les données expérimentales sont insuffisantes pour pouvoir
affirmer sans doute possible que les valeurs obtenues pour τ et τ, correspondent
bien au grandeurs physiques décrites par le modèle précédent,
nous allons supposer dans la fin de ce paragraphe que c’est effectivement
le cas.
La valeur de τ correspond assez bien à ce que l’on peut s’attendre
comme taux d’émission de phonon LO. Cependant l’incertitude relative sur
la valeur de τ est importante. Cela vient du fait que pour cet alignement
“phonon phonon” le transport tunnel se fait dans le cas d’un couplage
faible. On rappelle que le couplage faible [48] a lieu pour (∆0/) 2 ττ < 1.
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