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PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...

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tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012<br />

8.3 . IDENTIFICATION ET PRÉDICTION DU CHAMP LOINTAIN<br />

8.3.8 Mesures de polarisation<br />

Afin d’identifier sans aucun doute possible les modes actifs dans le<br />

laser, il est utile de mesurer la polarisation du champ lointain. Le champ<br />

lointain des bords de bande du point Γ ont typiquement un profil d’anneau.<br />

La distinction sans ambiguïté est obtenue en mesurant la polarisation du<br />

champ lointain car celle-ci va refléter la symétrie du mode, plutôt que la<br />

forme du champ lointain.<br />

Il y a différentes manières de calculer à partir de mesures expérimentales<br />

la polarisation du champ lointain. En chaque point du champ lointain,<br />

la polarisation est différente. En un point, et en fonction de l’angle d’un polariseur<br />

θ l’intensité est donnée par :<br />

I(θ) = a + b cos(2θ + φ) (8.29)<br />

φ est la direction de polarisation, et a et b deux autres paramètres à déterminer,<br />

avec a > b.<br />

La première méthode pour mesurer la polarisation du champ lointain<br />

consiste à mesurer le champ lointain, avec un polariseur devant le détecteur<br />

pour 3 angles différents, à 0, 60 et 120 degré. On peut alors caractériser<br />

la polarisation en chaque point du champ lointain en utilisant les<br />

relations suivantes.<br />

a = I1 + I2 + I3<br />

3<br />

(8.30)<br />

ou I1, I2, et I3 sont les intensités mesurés pour le polariseur à 0, 60 et<br />

120 degré. Cette relation s’obtient en notant que cos(φ) + cos(2π/3 + φ) +<br />

cos(4π/3 + φ) = 0. Ensuite en utilisant que [cos(φ) − cos(2π/3 + φ)] 2 /3 +<br />

cos(4π/3 + φ) 2 = 1, on obtient :<br />

et ainsi<br />

b 2 = (I1 − I2) 2<br />

3<br />

+ (I3 − a) 2<br />

φ = cos −1<br />

<br />

I1 − a<br />

b<br />

(8.31)<br />

(8.32)<br />

Ainsi en mesurant le champ lointain pour trois polarisations différentes, on<br />

peut caractériser le profil de polarisation en utilisant les relations 8.30, 8.31<br />

et 8.32. Cette technique est pratique expérimentalement car elle nécessite<br />

seulement de répéter la mesure de champ lointain qui peut se faire de<br />

manière automatique, pour trois polarisations différentes. Néanmoins elle<br />

a un point faible : elle nécessite que les propriétés du laser reste stable<br />

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