PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...
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tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012<br />
CHAPITRE 8 . CRISTAUX <strong>PHOTONIQUE</strong>S, RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX<br />
Le profil de champ lointain d’un laser DFB du second ordre, présente<br />
deux lobes dans la direction du réseau, symétriques par rapport à la direction<br />
verticale. C’est la conséquence directe de la symétrie du mode<br />
laser.<br />
La symétrie concerne deux aspects : la symétrie au niveau de la cellule<br />
élémentaire, et la symétrie globale de la fonction enveloppe du CP, la<br />
fonction enveloppe étant les variations lentes du champ.<br />
Commençons par étudier une structure infinie et périodique. Au niveau<br />
de la cellule élémentaire les modes sont soit symétriques soit antisymétriques<br />
(la symétrie concerne le champ transverse). Les modes antisymétriques<br />
ne se couplent pas avec l’émission verticale à cause d’interférences<br />
destructives. Ils n’ont alors pas de pertes par émission. Les<br />
modes symétriques se couplent avec l’émission verticale, et engendrent<br />
des pertes par radiation qui peuvent être très importantes (des valeurs<br />
d’environ 50 cm −1 ont été calculées pour des lasers à cascade THz [81]).<br />
La compétition entre les modes va alors favoriser les modes antisymétriques<br />
pour l’émission laser.<br />
Ce sont les modes antisymétriques au niveau de la cellule élémentaire<br />
qui vont laser, car leurs pertes par émission sont nulles lorsque l’on<br />
considère une structure infinie. Les échantillons ont une dimension finie,<br />
ainsi les interférences destructives ne seront que partielles, et ces modes<br />
antisymétriques se coupleront à l’émission verticale. L’antisymétrie de la<br />
cellule élémentaire va se retrouver sur les variations lentes du champ<br />
transverse qui présentera aussi une antisymétrie. Les variations lentes<br />
(fonctions enveloppes) peuvent être obtenues par exemple en prenant la<br />
moyenne du champ transverse par trou. Cela implique que pour un DFB<br />
du second ordre, comme pour un CP bidimensionnel, que l’émission dans<br />
la direction purement verticale est nulle.<br />
Le schéma 8.36 décrit ce principe de manière intuitive : pour une structure<br />
infinie, pour chaque cellule élémentaire le mode est antisymétrique,<br />
mais lorsque l’on considère une structure finie, le mode n’est pas tout à fait<br />
antisymétrique, et une composante va dominer. Il est important de rappeler<br />
que pour le profil de champ lointain seules les composantes à l’intérieur<br />
du cône de lumière ont un effet, c’est à dire les composantes spatiales<br />
lentes. Les variations rapides au niveau de la cellule élémentaire ne vont<br />
pas contribuer, puisque ces variations s’effectuent à des longueurs plus<br />
petite que la longueur d’onde, et ainsi sont en dehors du cône de lumière<br />
en espace de Fourier. La figure 8.37 illustre ce phénomène. Si on filtre le<br />
champ pour ne laisser que les composantes qui sont à l’intérieur du cône<br />
de lumière, on n’observe plus les variations rapides au niveau de chaque<br />
période du CP.<br />
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