PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...
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tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012<br />
CHAPITRE 8 . CRISTAUX <strong>PHOTONIQUE</strong>S, RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX<br />
est entouré de bord absorbant, sa taille est trop petite pour qu’il puisse<br />
permettre un mode laser. Sa taille est en effet similaire aux microcavités<br />
étudiées dans le chapitre 5, et celles-ci ne sont pas fonctionnelles lorsque<br />
le bord absorbant est présent.<br />
La région active utilisée est la structure phonon résonant à trois puits<br />
quantiques, de fréquence centrale 2.7 THz. Cette structure nécessite des<br />
densités de courant importantes, nous avons donc dû utiliser deux pads.<br />
En n’en utilisant qu’un seul, le courant est trop important et le dispositif<br />
grille là où la densité de courant est maximale, c’est à dire dans les zones<br />
les plus étroites. Pour la même raison, nous avons retiré un trou à coté du<br />
pad.<br />
8.4.2 Identification du mode de bord de bande en réseau carré<br />
Avant d’améliorer les performances des lasers CP, nous devons au<br />
préalable identifier le mode laser pour ce réseau carré. Cette identification<br />
a été faite avec des CPs en réseau carré, comme présenté dans la figure<br />
8.25, mais en utilisant un réseau légèrement plus grand (9 périodes depuis<br />
le centre, alors que les dispositifs présentés dans la figure 8.25 n’en<br />
contiennent que 7).<br />
Afin d’identifier le bord de bande correspondant au mode laser, nous<br />
avons effectué deux séries de mesures. La première concerne les variations<br />
du spectre d’émission en fonction de la période, et la seconde en<br />
fonction du rayon des trous.<br />
Variation de la période du CP<br />
La figure 8.26 présente les spectres d’émission en fonction de la période<br />
du cristal photonique pour des périodes comprises entre 29.6 µm et<br />
34.5 µm (le pas est de 0.7 µm, et le ratio du rayon sur la période est égal à<br />
r/a = 0.25). Les périodes du CP ont été choisies afin de pouvoir observer<br />
l’émission des deux bords de bande susceptibles de laser pour ce réseau<br />
carré. Ces deux bords de bande sont le monopole ainsi que le quadrupole<br />
(ils sont représentés dans la fig. 8.26(b)), le quadrupole étant l’équivalent<br />
de l’hexapole du réseau triangulaire.<br />
Les mesures expérimentales montrent (cf fig. 8.26) qu’un seul bord<br />
de bande lase. En comparant les fréquences expérimentales en fonction<br />
des simulations il est probable que l’émission provient du bord de bande<br />
monopolaire. Même pour des fréquences éloignées du maximum du gain<br />
(il est centré autour de 2.7 THz), seul un bord de bande lase.<br />
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