PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...
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tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012<br />
8.1 . INTRODUCTION<br />
8.1.1 Structures photoniques pour les structures à cascade quantique<br />
Dans l’infrarouge moyen, l’utilisation d’un cristal photonique bidimensionnel<br />
comme cavité, a été démontré tant pour l’émission laser par la<br />
surface [116] que pour la détection à incidence normale [117]. L’utilisation<br />
des cristaux photoniques est séduisante puisqu’elle permet d’obtenir simultanément<br />
un contrôle spectral ( single mode), et spatial ( émission par<br />
la surface, champ lointain controlé ) du mode de cavité. Dans les structures<br />
infrarouges moyen cité ci dessus [116, 117], le contraste d’indice<br />
est obtenu en perforant le semi-conducteur par gravure sèche. Cette approche<br />
a été transposée dans le THz, en définissant des réseaux de piliers<br />
[85, 118] ou de trous [119]. Néanmoins la tendance actuelle dans le<br />
THz est d’utiliser uniquement la géométrie du métal pour définir la cavité<br />
photonique, ce qui évite la gravure sèche (un procédé difficile technologiquement).<br />
Structures photoniques THz<br />
Depuis quelques années l’étude des structures photoniques pour les<br />
lasers à cascade quantique dans le THz est en forte expansion. Les premières<br />
études, en 2005, concernent le développement de lasers spectralement<br />
mono mode. Pour cela la cavité laser est un réseau à contreréaction<br />
distribué du premier ordre (1 st order DFB) en guide plasmonique<br />
[120], et en guide métal-métal [121]. Les dispositifs ont alors une émission<br />
spectralement mono mode. La fin de l’année 2006 et le début de l’année<br />
2007 sont marqués par l’obtention d’une émission verticale en utilisant un<br />
DFB au second ordre de Bragg [82, 81]. L’émission verticale est intéressante<br />
car elle est souhaitée pour de nombreuses applications, toutefois,<br />
du fait de la polarisation TM des transitions intersousbandes, elle ne peut<br />
être obtenue directement ; une structure au second ordre de Bragg est<br />
nécessaire. L’émission obtenue est spectralement mono mode, et le profil<br />
de champ lointain est étroit dans la direction du réseau, mais reste large<br />
dans la direction transverse. Dans la direction transverse, il est nécessaire<br />
d’utiliser des rubans étroits pour éviter les modes d’ordre supérieur dans<br />
la direction latérale. Cela implique que l’extension du champ lointain dans<br />
cette direction sera large.<br />
Entre 2005 et 2008, plusieurs études visent à démontrer l’utilisation de<br />
microcavités circulaires ou en anneau comme résonateur (cf chapitre 4<br />
et [94, 95, 93, 122] ). Dans ces dispositifs la surface du dispositif est réduite,<br />
et le nombre de modes possibles se superposant avec la courbe de<br />
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