PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...

tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012
8.3 . IDENTIFICATION ET PRÉDICTION DU CHAMP LOINTAIN
PML
n=3.6
n=2.8
FIG. 8.20: Géométrie utilisée pour la simulation FDTD 2D du CP.
Par souci de clarté, dans le schéma seulement 4 périodes depuis le
centre sont représentées. Dans la simulation, comme dans l’échantillon,
10 périodes sont utilisées.
8.3.5 Identification de l’hexapole
Les profils de champ lointain ont été mesurés en déplaçant le détecteur
(cellule de Golay) sur une sphère de 6 cm de rayon, l’échantillon étant
placé au centre de celle-ci. La direction angulaire (θ, φ) = (0, 0) correspond
à la direction normale à la surface du CP. La figure 8.21 (a) montre le
champ proche théorique du mode hexapolaire du PC (mode C). Le champ
électrique normal Ez est représenté en couleur. Le champ lointain calculé
pour ce champ proche est représenté dans le panneau (b) de la figure
8.21. Dans le panneau (c), le champ lointain expérimental est représenté
(pour un CP avec une période de a = 36.1 µm).
L’accord entre la théorie et la pratique est bonne, nous pouvons ainsi
confirmer que l’émission provient bien du bord de bande hexapolaire. La
symétrie et les valeurs angulaires sont correctement reproduites, même
si le champ lointain expérimental a un profil d’intensité non symétrique.
L’émission pour les énergies réduites a/λ = 0.315 est ainsi identifiée.
8.3.6 Identification du monopole
Pour l’émission à a/λ = 0.36 en énergie réduite, que nous avons décrit
comme étant le mode monopolaire, nous pouvons comme pour le mode
hexapolaire comparer le champ lointain expérimental et théorique.
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