PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...
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tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012<br />
6.4 . <strong>LES</strong> MICRO<strong>LASERS</strong><br />
peut prendre qu’une seule valeur en un point. e vérifie l’équation :<br />
⎛<br />
∆er ⎜ −<br />
⎜<br />
⎝<br />
er 2iM<br />
− eθ<br />
r2 r2 ∆eθ − eθ<br />
⎞<br />
⎛ ⎞<br />
⎟<br />
er<br />
2iM ⎟<br />
+<br />
⎟ = −ω2 ɛ(r, z) ⎝eθ⎠<br />
(6.5)<br />
er<br />
r2 r2 ⎠ c2 ez<br />
∆ez<br />
En utilisant la symétrie axiale le problème tridimensionnel se réduit<br />
donc à un problème bidimensionnel plus un paramètre entier M.<br />
6.4 Les microlasers<br />
6.4.1 Structures initiales<br />
Nous avons fabriqué les microcavités en utilisant la structure fine de 6<br />
µm d’épaisseur utilisant la région active bound to continuum qui a été présentée<br />
dans le chapitre précédent. Cette structure a l’avantage de fonctionner<br />
pour des densités de courant faibles ainsi que sous une faible tension<br />
ce qui limite la puissance électrique injectée dans le dispositif. En<br />
outre, l’utilisation d’une structure fine renforce la réflectivité induite par le<br />
métal qui va servir à confiner le mode latéralement. Trois tailles de cavité<br />
circulaire ont été utilisées. Le rayon du métal supérieur pour ces trois cavités<br />
est de 25, 37.5 et 87.5 µm, le rayon de la région active étant de 32,<br />
45 et 95 µm ( cf schéma et photo sem 6.3) .<br />
Les dispositifs définis ainsi ne lasent pas. Afin de comprendre pourquoi<br />
nous avons fait des simulations en utilisant le programme commercial<br />
Comsol. Ce logiciel utilise la méthode des éléments finis, auquel nous<br />
avons ajouté les paramètres nécessaires pour utiliser la symétrie axiale,<br />
tel que décrit très précisément par M. Oxborrow dans l’article [96].<br />
En utilisant la symétrie axiale, le problème se réduit à un problème bidimensionnel,<br />
on peut alors prendre en compte les couches de contacts. Il<br />
est en effet difficile de les prendre en compte dans une simulation tridimensionnel<br />
à cause de la grande puissance de calcul exigée. En simulant la<br />
cavité mesurée, on trouve des facteurs de qualité très faible, par exemple<br />
pour la plus petite on trouve un facteur de qualité de seulement Q=4.3,<br />
c’est à dire qu’un photon dans ce type de cavité a 50 % de chance d’être<br />
absorbé après seulement une quinzaine de microns ! Ces pertes énormes<br />
proviennent de la couche dopée sur le bord de la cavité. Celle-ci lorsqu’elle<br />
n’est pas recouverte de métal engendre des pertes importantes. En l’enlevant<br />
seulement sur le bord, le facteur de qualité augmente d’un facteur 20,<br />
pour atteindre Q=90 (cf figure 6.4) (cette valeur correspond à des pertes<br />
de 22.6 cm −1 pour une cavité de type ruban).<br />
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