PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...
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tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012<br />
CHAPITRE 8 . CRISTAUX <strong>PHOTONIQUE</strong>S, RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX<br />
Normal π Optimisé optimisé + π<br />
r=0.3969 r=0.3658 r=0.6032 r=0.5075<br />
TAB. 8.1: Valeur du paramètre r de l’équation 8.39, pour les différents<br />
CPs.<br />
minimisent l’écart avec les densités de courant de seuil en guide ruban<br />
en fonction de la température. Ensuite j’ai pris la moyenne sur les valeurs<br />
de J0 des quatres CPs différents, égale à 781.5 A · cm −2 , et j’ai ensuite<br />
cherché quel est le meilleur paramètre r pour chacun des CPs. Ce sont<br />
les valeurs de r correspondant à J0 = 781.5 A · cm −2 qui sont données<br />
dans le tableau 8.1. En fixant la valeur de J0, je peux ainsi comparer les<br />
différentes valeurs de ce paramètre r.<br />
La forme de la relation linéaire entre les seuils laser semble impliquer<br />
que le gain en fonction du courant a la forme décrite dans le schéma 8.46.<br />
Pour des courants inférieurs au courant parasite, c’est à dire quand la tension<br />
correspond à un alignement parasite, il n’y a pas de gain a priori.<br />
Ensuite quand le courant est suffisant pour passer à l’alignement désiré,<br />
le gain augmente probablement de manière linéaire (les Jth en fonction<br />
de la température se superpose parfaitement). Un peu avant l’alignement<br />
optimal, le gain n’est plus linéaire, cela s’observe dans la figure 8.45, juste<br />
avant la température maximale, les courbes ne se superposent plus très<br />
bien, ce qui signifie que la relation linéaire entre le gain et le courant n’est<br />
plus vérifiée. Il est important de noter que la forme du gain ainsi décrite est<br />
différente de la forme habituellement utilisée dans l’infrarouge moyen, où<br />
l’on peut assez bien décrire le gain comme proportionnel au courant (jusqu’à<br />
un courant de désalignement). Il semble que dans le THz, il y ait un<br />
décalage en plus. Cela peut s’expliquer à partir des caractéristiques électriques<br />
différentes dans les deux cas. Dans l’infrarouge moyen, les lasers<br />
à cascade ont un comportement électrique proche d’une diode idéale : la<br />
tension est fixe et ne varie pas avec le courant injecté. Dans le THz, la tension<br />
varie avec le courant. Or l’efficacité d’injection dans le niveau excité<br />
de la transition optique dépend de la tension, ainsi en variant le courant,<br />
l’efficacité d’injection varie aussi. La relation entre le gain et le courant,<br />
est a priori assez compliquée, mais il semble, d’après les mesures expérimentales<br />
que ce lien s’exprime par une relation linéaire.<br />
En supposant que le gain en fonction du courant a la forme décrite<br />
dans la figure 8.46, alors le paramètre r (cf 8.39 et tableau 8.1) doit correspondre<br />
au ratio entre les pertes en guide ruban et les pertes du CP,<br />
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