PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...
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tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012<br />
CHAPITRE 8 . CRISTAUX <strong>PHOTONIQUE</strong>S, RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX<br />
dans le temps, ainsi que la transmission de l’atmosphère. Or dans le THz,<br />
la transmittance est très sensible aux variations d’humidité, ce qui rend les<br />
valeurs de polarisation obtenues beaucoup moins précises. Nous avons<br />
donc choisi une autre méthode pour la caractériser :<br />
Les mesures ont été faites de la manière suivante : nous avons déplacé<br />
un détecteur (le bolomètre) suivant un plan parallèle au CP, à une distance<br />
de 12 cm de celui-ci. Nous avons divisé le champ lointain en une centaine<br />
de points, et pour chacun, nous avons tourné le polariseur, placé devant<br />
le détecteur, pour trouver le signal maximum et le signal minimum. Cette<br />
méthode nous permet de connaître la direction de polarisation, ainsi que<br />
le ratio entre le minimum du signal polarisé et le minimum. De cette façon<br />
cette technique de mesure permet l’obtention des paramètres de polarisation,<br />
indépendemment de la réponse angulaire du système, ainsi que les<br />
variations dans le temps du taux d’humidité de l’air ou de la puissance du<br />
laser.<br />
La figure 8.24 montre les résultats des mesures de polarisation du<br />
champ lointain comparées avec les calculs théoriques. Pour représenter<br />
la polarisation, nous avons utilisé des flèches indiquant la direction de la<br />
polarisation du champ électrique, et dont sa longueur correspond à :<br />
p = I(θmax) − I(θmin)<br />
I(θmax) + I(θmin)<br />
(8.33)<br />
où I(θ) est l’intensité mesurée en fonction de l’angle θ du polariseur, θmin<br />
et θmax sont respectivement les angles du polariseur pour le minimum et<br />
le maximum de l’intensité (ils sont à 90 ◦ l’un de l’autre). C’est à dire que<br />
les flèches les plus longues correspondent à une polarisation linéaire.<br />
La polarisation des champs lointains expérimentaux est représentée<br />
dans les panneaux (a) (mode a/λ = 0.315) et (c) (mode a/λ = 0.36) de la<br />
figure 8.24. Les panneaux (b) et (d) correspondent aux calculs numériques<br />
pour le mode hexapolaire et le mode monopolaire ( en tenant compte de<br />
la micro-soudure). Pour le mode hexapolaire, une symétrie d’ordre 6 peut<br />
être identifiée. Les directions radiales de la polarisation sont indiquées par<br />
des lignes rouges pointillées, et sont présentes dans les mesures expérimentales<br />
ainsi que théorique. Pour le mode monopolaire, la comparaison<br />
est un peu plus difficile, mais deux points attractifs (entouré en rouge)<br />
peuvent être identifiés dans l’expérience et la simulation. L’accord qualitatif<br />
entre les mesures et l’expérience confirme l’identification de l’hexapole<br />
ainsi que celle du monopole.<br />
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