PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...
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tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012<br />
CHAPITRE 8 . CRISTAUX <strong>PHOTONIQUE</strong>S, RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX<br />
la symétrie est la position de la micro-soudure. Nous avons fait plusieurs<br />
tests afin de vérifier son effet sur le profil de champ lointain (cf fig. 8.12).<br />
Le premier test vise à déterminer si dans la micro-soudure c’est le fil<br />
d’or ou l’impact de la soudure sur le CP qui a le plus d’effet. Pour cela<br />
nous avons enlevé le bonding (qui laisse l’impact) d’un coin, et nous avons<br />
contacté le dispositif dans le centre du CP (cf fig. 8.12 panneaux (a) et<br />
(b)). Le profil de champ lointain n’est pas modifié. C’est donc l’impact de<br />
la micro-soudure qui a le plus d’effet sur le profil de champ lointain.<br />
Le deuxième test consiste à micro-souder le CP seulement dans le<br />
centre, le profil du champ lointain devient plus symétrique.<br />
Et pour finir nous avons aussi essayé de contacter le PC avec 6 microsoudures<br />
(une dans chaque coin), et le champ lointain se simplifie en un<br />
seul lobe d’environ 10 degrés de large.<br />
Le profil de champ lointain dépend donc de la position de la microsoudure.<br />
Nous pouvons affirmer que ce n’est pas la microsoudure qui agit<br />
comme une antenne et rayonne, puisque les cinq champs lointains présentés<br />
dans la figure 8.12 sont tous maximaux sur un cône d’environ 15<br />
degré de large. La position de la micro-soudure étant difficile à contrôler, il<br />
est peu probable que l’émission de tous ces dispositifs reste dans le même<br />
cône de 15 degré si elle provient du bonding.<br />
En outre, la dimension de la micro-soudure est d’environ 50 µm, en<br />
appliquant la formule 8.1, cela correspond à une divergence ∆θ 70 ◦ ,<br />
c’est à dire beaucoup plus que ce qui est observé expérimentalement.<br />
Nous pensons que l’effet de la micro-soudure est indirect. La microsoudure<br />
est en métal, et comme nous l’appliquons sur le CP, elle va cacher<br />
certains trous du CP. Ainsi il est probable que son effet soit de modifier la<br />
fonction enveloppe du champ dans le CP, en modifiant le couplage local<br />
où les trous seront cachés.<br />
8.2.7 Mode pulling<br />
Comme on l’a vu dans la figure 8.8, l’émission laser est accordable<br />
avec la période du cristal photonique. Quand on trace cette même figure,<br />
mais en fréquence réduite (= a/λ), on s’attend à ce que toutes les fréquences<br />
se superposent avec la valeur a/λ = 0.33 du bord de bande au<br />
point Γ. Expérimentalement, on observe une petite déviation en fonction<br />
de la période du cristal photonique (cf fig 8.13.)<br />
Cette déviation pourrait être expliquée par le fait que la loi d’échelle<br />
n’est pas exacte dans nos échantillon : le ratio rayon des trous par la<br />
période du cristal photonique est certes fixe, mais l’épaisseur de la région<br />
active est fixe, et ainsi le ratio de l’épaisseur sur la période n’est plus<br />
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