PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...
PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...
PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012<br />
4.2 . STRUCTURES DE BANDE<br />
structures ont été conçues, épitaxiées, fabriquées et étudiées. La croissance<br />
des structures a été faite dans le groupe de E. Linfield à l’université<br />
de Leeds. La comparaison des structures est possible car le même bâti<br />
d’épitaxie a été utilisé pour les cinq croissances, et elles ont été épitaxiées<br />
dans un laps de temps réduit ( de l’ordre de 6 mois).<br />
Les cinq structures sont conçues pour une émission laser nominale de<br />
2.3, 2.7, 3.1, 3.5 et 3.8 THz. La structure à 3.1 THz a été étudiée uniquement<br />
à Harvard, et celle à 2.7 THz à Paris. Les trois autres structures<br />
ont été mesurées parallèlement en France et aux États-Unis. <strong>À</strong> Harvard,<br />
les lasers ont été fabriqués en géométrie de ruban étroit définis par gravure<br />
sèche, tandis qu’à Orsay les structures ont été fabriqué en ridge large<br />
définie par gravure humide (100, 160, 220 et 320 µm de largeur avant la<br />
gravure et d’une vingtaine de µm de moins après la gravure). Les résultats<br />
dans les deux cas sont très similaires pour la densité de seuil laser, la<br />
dépendance en température et les spectres.<br />
Le schéma 3 puits quantiques, est actuellement le plus performant au<br />
niveau de la température maximale de fonctionnement des lasers à cascade<br />
dans le THz. Néanmoins, le courant de seuil pour ce type de structure<br />
est assez élevé. La structure de bande permet en effet des alignements<br />
électriques pour des tensions inférieures à celle de fonctionnement,<br />
et un courant important est nécessaire pour franchir cet alignement parasite.<br />
La compréhension de ce courant parasite est cruciale, ainsi dans une<br />
première partie, je décrirai un modèle basé sur une méthode de type tight<br />
binding pour le décrire.<br />
Dans une deuxième partie, je décrirai le comportement en température.<br />
En particulier, je montrerai que la variation du seuil laser en fonction<br />
de la température est dominée par l’émission de phonons activés thermiquement.<br />
Je décrirai ce phénomène en utilisant un modèle simple à deux<br />
niveaux énergétiques.<br />
4.2 Structures de bande<br />
Le tableau 4.1 donne les épaisseurs de chaque puits et barrières d’une<br />
période de la structure, pour les cinq fréquences étudiées. Chaque période<br />
étant répétée 226 fois.<br />
Les structures de bande sont représentées dans la figure 4.2. Les différentes<br />
structures correspondent au schéma “3 puits quantiques” modifié<br />
pour obtenir une émission laser nominale à 2.3, 2.7, 3.1, 3.5 et 3.8 THz.<br />
Malgré ces grandes différences de fréquences lasers désirées, les structures<br />
de bande sont très proches les unes des autres. Nous avons en<br />
fait cherché que leurs champs électriques de fonctionnement soient les<br />
90