PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...

tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012
p=1.0
p=0.8
p=0.6
p=0.4
p=0.2
p=0.0
p=1.0
p=0.8
p=0.6
p=0.4
p=0.2
p=0.0
θ(deg)
θ(deg)
20
10
0
-10
-20
20
10
0
-10
-20
(a)
8.3 . IDENTIFICATION ET PRÉDICTION DU CHAMP LOINTAIN
-20 -10 0 10 20
φ(deg)
(c)
-20 -10 0 10 20
φ(deg)
θ(deg)
θ(deg)
20
10
0
-10
-20
20
10
0
-10
-20
(b)
-20 -10 0 10 20
φ(deg)
(d)
-20 -10 0 10 20
φ(deg)
FIG. 8.24: Comparaison de la polarisation du champ lointain expérimentale
et théorique. Les flèches représentent la direction du
champ électrique. (a) et (c) sont les mesures expérimentales, pour
les dispositifs fonctionnant sur l’hexapole (mode C) et le monopole
(mode D). Un point sur deux a été mesuré et l’autre a été obtenu par
une interpolation. La direction des flèches correspond au maxima de
la polarisation du champ électrique. La longueur des flèchesrepré sentent le ratio p = I(θmax) − I(θmin) I(θmax) + I(θmin) . Plus
les flèches sont longues plus la polarisation est proche d’une polarisation
linéaire. Les lignes rouges hachurées sont des guides visuels.
(b) et (d) sont les simulations du champ lointain pour l’hexapole et
le monopole (en prenant en compte l’effet de la micro-soudure). La
longueur de la flèche représente l’intensité du champ lointain calculé
(valeur de r sur l’échelle à droite) normalisée à 1.
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r=1.0
r=0.8
r=0.6
r=0.4
r=0.2
r=0.0
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r=0.6
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