PHOTONIQUE POUR LES LASERS À CASCADE QUANTIQUE ...

tel-00740111, version 1 - 9 Oct 2012
CHAPITRE 8 . CRISTAUX PHOTONIQUES, RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX
. . . . . . . . .
FIG. 8.18: Spectres d’émission laser en fonction de l’énergie réduite
(a/λ). Les mesures ont été acquise à 78 K et pour différentes périodes
du CP. Les lignes pointillées correspondent aux fréquences
calculées pour les bords de bande C (hexapole) et D (monopole).
tensité est principalement concentrée sous le métal, comme par exemple
le bord de bande hexapolaire (mode C), ne vont presque pas être perturbés,
car l’indice effectif du guide métal-métal est peu sensible à son
épaisseur. À l’inverse, les modes qui ont une concentration importante
des champs en dessous de la partie non métallisée (c’est à dire dans
le “pseudo-trou”, par exemple le monopole (cf fig 8.17)) vont être beaucoup
plus sensibles car la pénétration dans l’air dépend de l’épaisseur
de la région active. La déviation du mode D dans la figure 8.18 depuis
a/λ = constant conforte son identification comme étant le monopole.
8.3.3 Accordabilité avec la température
La figure 8.19 montre les variations de la fréquence d’émission en fonction
de la température, pour un CP de période a = 38.2 µm. Le taux de
variation non linéaire (principalement pour les températures inférieures à
40 K) a été déjà observé pour un laser à cascade quantique dans le THz
à contre-réaction distribuée du premier ordre (1 st order DFB laser) [121].
Elle provient de la dépendance en température de l’indice du GaAs. Malheureusement,
dans le THz, à notre connaissance, il n’y a pas de valeurs
disponibles pour le GaAs à basse température. Cependant, la dépendance
en fréquence de l’indice est faible pour des fréquences inférieures au Re-
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