Modélisation de l'évaporation de gouttes multi-composants

CHAPITRE 6 EVAPORATION DE CARBURANTSRemarque : de telles simplifications peuvent être également appliquées au modèle àcomposants discrets. Un débit de vapeur est alors toujours déterminé pourchaque composant.2 ème simplificationLes propriétés physiques de la première simplification sont reprises ici. Mais cette fois-ci,toutes les fonctions de distribution de la composition initiale du liquide f j,l0 (f j,l pour lafonction de distribution d’un groupe j de composants liquides + indice 0 se référant à l’instantinitial) sont sommées en les pondérant par leur fraction initiale pour former une fonctioninitiale g l0 qui n’est pas forcément une fonction de distribution:gl 0( I ) = ∑ xj,l 0fj,l 0( I )(6.5)jEnsuite une fonction de distribution f l0 représente g l0 (Figure 6.20). Seule f l0 sera alorsappliquée dans le modèle à thermodynamique continue utilisant une unique fonction dedistribution.0.030.025Fraction molaire0.020.0150.010.005Série2 g l0(I)Série2 f l0(I)0300 350 400 450 500 550 600Température normale d'ébullition (K)Figure 6.20 : Distribution de la somme g l0 des fonctions de distribution et de la fonction dedistrtibution f l0 représentant g l0Contrairement à la première simplification, une seule fraction de vapeur ainsi que sadistribution sont calculées à la surface de la goutte pour l’ensemble des groupes decomposants. La température normale d’ébullition doit être utilisée comme variable dedistribution I et non la masse molaire. En effet, pour des composants de même masse molaire,la pression de vapeur saturante diffère totalement d’un groupe de composants à l’autre(Figure 6.21 à gauche), puisque les températures d’ébullition ne sont pas semblables. Parcontre, pour une même température d’ébullition, les écarts de pression de vapeur saturantesont quasiment inexistants (Figure 6.21 à droite).189