Modélisation de l'évaporation de gouttes multi-composants

ANNEXE A : PROPRIETES PHYSIQUES∑∑∑N & l = N&l = N&l(A.46)vjj v jji∈jiv iPour un composant i :Ce qui donne :dxNx & =drsi,gi, g− cgDi,gNi(A.47)r=rs&( x f ( I ))⎡∞∞∂⎤sj g j vNl &v= ∑ ⎢∫xj gfj v( I ) Nl &, ,, ,( ) − ∫ ( ) ( )⎥r=rv jI dI cgDj,gI lvjIdI (A.48)js⎢ 00∂r⎣r=r⎥s ⎦En substituant l v j , on trouve après calcul :⎪⎧bHj⎪⎫s s∞ ∞lv= ∑ΦH j ⎨aHjξ j+ [ xj,gθj,v( 1+Bj,m) − xj,gθj,v] ⎬ (A.49)j ⎪⎩ Bm,j⎪⎭∞Si x 0 quelque soit j, alors cela devient :j, g=s[ a b θ ]= ∑ ξjΦH j H j+H j j v(A.50)lv,jOn obtient une équation similaire pour Cp v puisque : Cp j,v = a c j + b c j I.A.2.3 Corrélations utiliséesLes corrélations utilisées dans les modèles à thermodynamique continue dépendentlinéairement de la variable de distribution I. Voici la forme de ces corrélations :Pression de vapeur saturantePour la pression de vapeur saturante, si la variable de distribution est la masse molaire, lacorrélation a la forme suivante :⎛ A + BI ⎞P ( ) = ∞ satI P exp ⎜ ⎟ (A.51)⎝ T ⎠avec :A =∞∞ 2∞ 3( apv00+ apv01P+ apv02P+ apv03P)∞∞ 2∞ 3+ ( apv10+ apv11P+ apv12P+ apv13P) T∞∞ 2∞ 3+ ( a) 2pv20+ apv21P+ apv22P+ apv23PT(A.52)238