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Modélisation de l'évaporation de gouttes multi-composants

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CHAPITRE 1 ETUDE BIBLIOGRAPHIQUEl’énergie apportée par ce transfert thermique soit plus importante que celle nécessaire à lavaporisation. Dans le cas contraire, la goutte refroidit.Si la température <strong>de</strong> surface <strong>de</strong> la goutte est supérieure à celle du milieu au loin, le transfertthermique a alors lieu <strong>de</strong> la surface <strong>de</strong> la goutte vers le milieu au loin. Ce transfert thermiqueet la consommation d’énergie pour l’évaporation (chaleur latente d’évaporation) refroidissentalors la goutte.Hypothèses :Les hypothèses présentées ci-<strong>de</strong>ssous sont celles considérées par Nje Nje [1].1. Le diamètre <strong>de</strong>s <strong>gouttes</strong> est suffisamment faible (<strong>de</strong> 25 à 235 μm dans ces travaux)pour rester sphériques et le liqui<strong>de</strong> est suffisamment loin <strong>de</strong> son point critique. Deplus, en l’absence <strong>de</strong> convection forcée à l’extérieur <strong>de</strong> la goutte et pour <strong>de</strong>s <strong>gouttes</strong>suffisamment petites pour négliger les effets <strong>de</strong> la gravité, les processus <strong>de</strong> transport<strong>de</strong> masse et d’énergie sont à symétrie sphérique.2. La diffusion <strong>de</strong> la masse est représentée par une loi <strong>de</strong> diffusion binaire (loi <strong>de</strong> Fick) etla loi <strong>de</strong> diffusion <strong>de</strong> la chaleur, par la loi <strong>de</strong> Fourrier.3. L’interface liqui<strong>de</strong>-vapeur est en équilibre thermodynamique.4. La phase gazeuse est constituée d’un mélange idéal <strong>de</strong> gaz parfaits. Il n’y a donc pas<strong>de</strong> réaction chimique dans le gaz.5. La solubilité du gaz ambiant dans le liqui<strong>de</strong> est négligeable.6. La phase liqui<strong>de</strong> est constituée d’un mélange <strong>de</strong> liqui<strong>de</strong>s idéaux. Il n’y a donc pas <strong>de</strong>réaction chimique entre les différentes espèces du liqui<strong>de</strong>.7. Il y a continuité <strong>de</strong> la pression à l’interface.Il résulte <strong>de</strong>s hypothèses 3 à 7 que la pression partielle <strong>de</strong> vapeur dans le gaz au voisinage <strong>de</strong>l’interface est prise égale à la pression <strong>de</strong> vapeur saturante du liqui<strong>de</strong> (loi <strong>de</strong> Raoult).8. La pression est uniforme dans le gaz.9. Les transferts radiatifs entre la goutte et son entourage sont négligés.10. La phase gazeuse est quasi-stationnaire, ce qui implique que l’écoulement et lestransferts <strong>de</strong> masse et d’énergie s’adaptent instantanément aux conditions limiteslocales et aux dimensions <strong>de</strong> la goutte.11. Les propriétés physiques <strong>de</strong> la phase gazeuse sont calculées à un état <strong>de</strong> référence.Il existe <strong>de</strong>s métho<strong>de</strong>s bien distinctes pour modéliser l’évaporation <strong>de</strong> <strong>gouttes</strong> <strong>multi</strong><strong>composants</strong>.La première utilise <strong>de</strong>s "<strong>composants</strong> discrets" et considère chaque composant <strong>de</strong>la goutte, la secon<strong>de</strong> applique une technique dite <strong>de</strong> "thermodynamique continue" quireprésente la composition du mélange par <strong>de</strong>s fonctions <strong>de</strong> distribution. Il existe une troisième21

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