Modélisation de l'évaporation de gouttes multi-composants

CHAPITRE 2 MOYENS EXPERIMENTAUXFaisceauxlasersVt 1 t 2Intensité defluorescencet3Vt 4TempsTempst 1 t 2 t 3 t 4Figure 2.25 : Evolution du signal de fluorescence lors du passage d’une goutte dans le volumed’excitation laser [34]L’intensité de fluorescence dépend alors de plusieurs paramètres comme le volume decollection V c (en jaune sur la Figure 2.25), l’intensité laser locale I 0 ou la concentration entraceur fluorescent c traceur qui varie puisque la goutte s’évapore. D’après Lavieille et al. [33],cette intensité de fluorescence sur une bande spectrale i pour une goutte mono-composantpeut s’écrire sous la forme suivante :Ifii i+2T T( T ) = K K V I c eoptispecticAB0 traceur(2.16)où A i et B i sont deux constantes fonction de la bande spectrale tout comme K opt et K spec . A et Bcaractérisent la sensibilité du traceur à la température et dépendent fortement de la longueurd’onde d’après Lavieille et al. [32]. K opt est la constante optique associée à la géométrie dubanc de mesure et K spec est la constante spectrale.Or les coefficients A i et B i dépendent de la composition du liquide. Pour des gouttes bicomposants,ils dépendent de la concentration volumique [C] d’un des composants. Lacalibration de ces coefficients montrera qu’il est aussi nécessaire d’ajouter un coefficientγ i ([C]) à l’équation (2.16) car l’intensité de fluorescence varie avec la concentration [C].L’expression devient alors :Ifi( T [ C]) = K K V I c ([ C])optispectictraceuri([ C ]) B ([ C ])Ai2Ti+T, γ e(2.17)0Les rapports d’intensité de fluorescence R permettent de supprimer les termes deconcentration en traceur c traceur , d’intensité laser incidente I 0 et de volume fluorescent collectéV c . Ces rapports s’écrivent :RR1213( T,[ C])( T,[ C])==IIIIf1f2f1f3( T,[ C])( T,[ C])( T,[ C])( T,[ C])==KKKKopt1opt2opt1opt3KKKKspec1spec2spec1spec3γγγγ1([ C])([ C])213([ C])([ C])eeA1A1([ C ]) − A ([ C ]) B ([ C ]) −B([ C ])22T+([ C ]) − A ([ C ]) B ([ C ]) −B([ C ])32T+11TT23(2.18)(2.19)77