Streuung von Röntgenstrahlen an selbstorganisierten Halbleiter ...

2.4 Phänomenologische Aspekte des Stranski-Krastanow Modus 29
In Abb. 2-14B ist die 4-zählige Symmetrie des Deformationsfeldes aufgrund der im FEM-Modell
vorgegebenen Dimervorzugsrichtung aufgehoben. Das bedeutet, dass die beiden 〈100〉 Richtungen
nicht weiter äquivalent sind. Die gemachten Beobachtungen mit AFM legen nahe, dass ein Dimer
die Energiedichte insoweit verändert, dass entlang der Hauptdiagonalen eine Kette weiterwachsen,
senkrecht dazu, die Bildung einer neuen Insel energetisch äußerst unattraktiv wird. Die Relation
a b
L100 < L100
der beiden Längen entlang 〈100〉 bestätigt diese Vermutung.
In der Umgebung eines Trimers forciert die Überlagerung der von drei in einer Linie angeordneten
Inseln, Abb. 2-15A, ausgehenden Spannungsfelder noch die Hauptrichtung. Es gilt
b2
b1
a
L100 > L100
> L100
. Eine Anlagerung senkrecht zur Hauptdiagonalen an der mittleren Insel ist
unwahrscheinlich, beziehungsweise nur in einem größeren Abstand energetisch sinnvoll. Ein
„Abbiegen“ der Ketten wird aus diesem Grund ein Prozeß, der nicht beobachtet werden konnte.
Für den unwahrscheinlichen Fall einer Dreierkonfiguration wie sie in Abb. 2-15B dargestellt ist,
c2
ergibt sich ein gleicher Abfall der Deformationssenergie am Scheitel der Konfiguration ( L ) und
c1
an beiden Ecken ( L ), der jedoch deutlich schwächer in der dazu senkrechten Richtung ausfällt:
L < L ≈ L
a
100
c2
100
c1
100
100
. Daraus folgt, dass für eine solche Konfiguration die Anlagerung einer weiteren
Insel tendenziell zu einer Verlängerung der beiden gleichwertigen Achsen führt.
Die durch eine Insel bzw. einen Verband von Inseln geprägte Verzerrungsenergiedichte allein kann
das Entstehen von Inselketten noch nicht ausreichend beschreiben, da ein Minimum in der
Verteilung nicht nachgewiesen werden konnte. Es ist zu vermuten, dass dem spannungsinduzierten
Abtrag der Benetzungsschicht eine wichtige Rolle bei diesem Prozeß zukommt.
100