Streuung von Röntgenstrahlen an selbstorganisierten Halbleiter ...
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5.3 Streurechnungen in kinematischer Näherung 67<br />
z<br />
||<br />
G(<br />
q, q = 0)<br />
≡ G(<br />
q )<br />
(5-29)<br />
Für die <strong>an</strong> einem Inselensemble diffus gestreute GISAXS-Intensität folgt damit:<br />
( FT )<br />
2<br />
∝ Ω ( q)<br />
exp[<br />
iq(<br />
R R )]<br />
total<br />
I diffus ( q)<br />
Insel ∑ m − n<br />
m,<br />
n 144424443<br />
||<br />
G(<br />
q )<br />
]<br />
(5-30)<br />
Das Einführen einer Formfunktion in die Elektronendichte wie in (5-20) und das Auffassen der<br />
Formfunktion eines Ensembles gleicher Inseln als Faltung der Formfunktion dieses einen Inseltyps<br />
mit einer Summe über δ-Funktionen läßt sich auch auf die Elektronendichten (5-11) <strong>an</strong>wenden.<br />
Allgemein schreibt sich die <strong>an</strong> einem Inselverb<strong>an</strong>d totale diffus gestreute Amplitude bei<br />
Berücksichtigung <strong>von</strong> Gitterdeformation als Summe über alle Inselpositionen m :<br />
∑<br />
[<br />
total<br />
A ( q) = A ( q)<br />
exp iqR<br />
(5-31)<br />
diffus<br />
diffus<br />
m<br />
m<br />
wobei A diffus(q) die diffus gestreuten Amplitude <strong>an</strong> einer Einzelinsel nach (5-16) ist. Für die totale<br />
diffus gestreute Intensität gilt d<strong>an</strong>n:<br />
I<br />
total<br />
diffus<br />
∑<br />
[ iq(<br />
R − )]<br />
total<br />
single<br />
( q ) = A ( q)<br />
= I ( q)<br />
exp R<br />
(5-32)<br />
diffus<br />
2<br />
diffus<br />
m,<br />
n<br />
Wie in Kap. 6.3.2 gezeigt wird, liefert nicht jede beliebige Mittelung 〈 〉 über Inselpositionen in<br />
(5-30) ein sinnvolles Ergebnis, vielmehr muß mit Rücksicht auf die endliche Kohärenzlänge im<br />
Experiment eine teils kohärente teils inkohärente Summation der Inselpositionen ausgeführt<br />
werden.<br />
m<br />
n