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− 48 −Experimentelle Identifikationweiterer Raum-ZeitenDer Oszillatorhorizont einer Kraft in unserem Universum ist klardefiniert durch den Betrag seines Ortsvektors, im Schwerpunktsystemalso durch das ladungsspezifische, additive Q⃗ Z mit Z ∈ {N,Q,T,L,Λ,E,A,M}. Für Z=N ist dies die gewöhnliche Schwerpunkts-OrtskoordinateQ⃗ Z = Q⃗ . Diese ist zusammen mit den anderen Generatorender Quantengravitation auf Seite 18 aufgelistet.Was aber bedeuten, physikalisch gesehen, die entsprechendenGeneratoren für den elektromagnetischen Fall Z=Q ? Die Lösung fürden Viererimpuls P µ kennen wir alle aus der Schule: P µ,Q ist schlichtund einfach das elektromagnetische Viererpotenzial A µ aus denMaxwellschen Gleichungen:P µ,Q ≡ A µ .Etwas umständlicher formuliert dies auch die „Eichtheorie“ (englisch:„gauge theory“) der theoretischen Physiker.Für die elektromagnetische Raum-Zeit Q µ,Q (im Schwerpunktssystem)gestaltet sich die experimentelle Identifikation schon schwieriger.Ihr 3-dimensionaler Raum-Anteil Q⃗ Q (additiv im Schwerpunktssystem),könnte sich hinter dem ebenfalls additiven magnetischen Momentµ⃗ verbergen (nicht zu verwechseln mit dem Index µ), verriete sich jedochdurch seine abweichenden Kommutator-Eigenschaften:Q⃗ Q = µ⃗ exp.− µ⃗ spin.Da µ⃗ bisher als proportional zum Spin L⃗ angesetzt wird, Q⃗ Q aberTeil eines 4-Vektors ist, blieben experimentell seine Abweichungenvom theoretischen Wert bei Beschleunigungen zu untersuchen:Experiment: Man beschleunige ein magnetisches Moment1) transversal, 2) longitudinal, undvermesse seine Kommutatoren mit dem Lorentz-System (L⃗, M⃗)!