TH`ESE DE DOCTORAT DE L'UNIVERSITà PARIS 6 Spécialité ...
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8.2 Position du problème 121<br />
45<br />
40<br />
35<br />
30<br />
25<br />
dB<br />
20<br />
θ c<br />
=[−20:20]<br />
15<br />
10<br />
5<br />
0<br />
ω = 0 deg/s<br />
ω = 180 deg/s<br />
ω = 720 deg/s<br />
θ c<br />
=[−50:50]<br />
0 10 20 30 40 50 60<br />
indice de valeur propre<br />
Fig. 8.2: 60 premières valeurs propres de la matrice de covariance spatio-temporelle totale de bruit<br />
Filtrage spatial Comme cela a été décrit dans [77], la rotation d’antenne conduit à un étalement spectral<br />
de la matrice de covariance du brouillage. Cela résulte en une dégradation des performances du traitement<br />
en termes de SINR. Pour contourner cette difficulté, les filtres spatiaux doivent être fréquemment<br />
recalculés. Cela peut s’effectuer à chaque récurrence ou par paquets de récurrences. Pour simplifier les<br />
notations, on suppose dans la suite que la mise à jour s’effectue par récurrence et on note {w S,m } m=1..M<br />
les différents filtres spatiaux.<br />
Filtrage temporel On suppose maintenant que le filtrage spatial a été implémenté, avec compensation<br />
de rotation pour s’adapter à la rotation d’antenne. Dans ces conditions, les réflecteurs du fouillis de DOAs<br />
différentes de la direction de focalisation sont vus avec une fréquence Doppler non nulle. Ainsi, si on note<br />
θ S l’azimuth de focalisation et θ c celle d’un point brillant de fouillis, on peut montrer que ce dernier sera<br />
vue avec la fréquence Doppler normalisée ‘artificielle’ suivante, calculée au premier ordre :<br />
( (<br />
θS − θ c θS + θ c<br />
f dop (θ c ) ≈<br />
(N − 1)<br />
ωTsin<br />
2<br />
2<br />
)<br />
sin<br />
2<br />
)<br />
. (8.2)<br />
Fig.8.3 représente cette fréquence Doppler en fonction de θ S à des valeurs différentes de θ c , pour les paramètres<br />
N = 60, ω = 180 deg/s et T rec = 2 ms. Par exemple, on observe que lorsque l’antenne est focalisée<br />
dans la direction 0 deg., un point brillant de fouillis vu à la direction d’arrivée 20 deg., apparaît avec une<br />
fréquence Doppler normalisée d’environ 0.012. Pour comprendre l’origine de ce phénomène, intéressons<br />
nous aux diagrammes d’antenne, avant et après compensation de rotation. Sans compensation, la rotation<br />
d’antenne entraîne une translation du diagramme, par rapport à un repère fixe. A titre d’exemple, Fig.8.4<br />
montre un diagramme spatial focalisé initialement dans la DOA 0 degré. Après rotation de l’antenne de<br />
10 degrés, le diagramme se retrouve translaté de cette même valeur. Afin de faire en sorte que le lobe principal<br />
de l’antenne soit toujours dirigé vers la même DOA, une compensation de rotation peut alors être<br />
utilisée. Cependant, comme le montre Fig.8.5, ce traitement permet seulement de compenser la rotation<br />
dans la direction de focalisation. On observe en effet un décalage entre les lobes secondaires avant rotation<br />
et après compensation de rotation, croissant lorsque l’on s’éloigne de la direction de focalisation. C’est ce<br />
décalage qui entraîne une modulation des échos vus sur les lobes secondaires, d’autant plus importante