Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
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Apêndice B<br />
Subespaço relevante na diagonalização <strong>de</strong> Λ<br />
Neste apêndice <strong>de</strong>monstraremos a afirmativa feita na seção 3.8 <strong>de</strong> que a base formada pe-<br />
las seis matrizes mostradas em (3.52) constitui o subespaço relevante na diagonalização do<br />
superoperador Λ.<br />
A aplicação <strong>de</strong> qualquer potência do superoperador Λ sobre a i<strong>de</strong>ntida<strong>de</strong> 16N , resulta<br />
(conforme apêndice A) n<strong>um</strong>a combinação linear envolvendo as seis matrizes Zm :<br />
Λ k<br />
16N =<br />
6<br />
m=1<br />
Conseqüentemente:<br />
Λ k+1<br />
16N =<br />
Cm,k Zm<br />
6<br />
m=1<br />
Cm,k ΛZm<br />
Po<strong>de</strong>mos reescrever a equação anterior como:<br />
Λ k+1<br />
16N =<br />
6<br />
m=1<br />
Cm,k+1 Zm<br />
Ao combinarmos a equação (B.3) acima com (B.2), obtemos:<br />
6<br />
m=1<br />
Cm,k+1 Zm =<br />
6<br />
Cm,k ΛZm<br />
m= 1<br />
(B.1)<br />
(B.2)<br />
(B.3)<br />
(B.4)<br />
Agora lembremos que as matrizes Zm possuem a relação ortogononalida<strong>de</strong> expressa a seguir:<br />
Tr <br />
Zm ZT <br />
n<br />
Tr <br />
Zn ZT n<br />
= δnm<br />
Ao efetuarmos o produto escalar em ambos os lados <strong>de</strong> (B.4) utilizando a equação anterior,<br />
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