Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
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6. Dinâmica Molecular: Aplicação 75<br />
6.5 Resultados <strong>para</strong> fc (τ)<br />
Nesta seção trataremos da função <strong>de</strong> correlação, que é <strong>um</strong>a gran<strong>de</strong>za dinâmica, característica<br />
que a distingue dos parâmetros µ e σ 2<br />
λ . Iniciaremos olhando novamente a <strong>de</strong>finição fc (τ)<br />
apresentada na equação (3.61):<br />
fc (τ) =<br />
1<br />
3Nσ 2<br />
λ<br />
Tr δV(0) δV (τ) <br />
Substituindo a <strong>de</strong>finição <strong>de</strong> δV, obtemos:<br />
fc (τ) =<br />
1<br />
3Nσ 2<br />
λ<br />
Tr V (0)V(τ) −<br />
1<br />
3Nσ 2<br />
λ<br />
Tr V (0) V (τ) <br />
(6.12)<br />
(6.13)<br />
O termo mais à direita <strong>de</strong>sta última expressão é in<strong>de</strong>pen<strong>de</strong>nte <strong>de</strong> τ. Ele está relacionado<br />
com a Parte 2 <strong>de</strong> σ 2<br />
λ<br />
(ver Eq. (6.4)) e já foi calculado na seção anterior. Desta forma, vamos<br />
nos ater apenas ao termo da esquerda o qual, a menos do pré-fator, po<strong>de</strong> ser escrito como:<br />
Tr V(0)V(τ) =<br />
=<br />
N<br />
N<br />
i =1 k =1<br />
Tr Vqiqk (0)Vqiqk (τ)<br />
N<br />
<br />
Tr Vqiqi(0)Vqiqi(τ) +<br />
i =1<br />
N<br />
k = 1<br />
k = i<br />
Tr Vqiqk (0)Vqiqk (τ)<br />
Substituindo o resultado <strong>para</strong> Vqiqk mostrado em (3.35) em dois instantes <strong>de</strong> tempo distintos<br />
e efetuando a operação do traço, vem:<br />
Tr V(0)V(τ) =<br />
On<strong>de</strong> <strong>de</strong>finimos:<br />
N<br />
i =1<br />
⎧<br />
N<br />
⎪⎨ N <br />
<br />
Υ3q (ria (0),rib (τ))<br />
⎪⎩<br />
a = 1<br />
a = i<br />
b = 1<br />
b = i<br />
b = a<br />
<br />
+ 2 Υ2q (ria (0) ,ria (τ))<br />
Υ2q (ria (0) ,ria (τ)) = f (ria (0)) f (ria (τ))(ria (0) · ria (τ)) 2 + f (ria (0))h(ria (τ))r 2<br />
ia (0) +<br />
⎫<br />
⎪⎬<br />
+ f (ria (0))h(ria (τ))r 2<br />
ia (τ) + 3h(ria (0)) h(ria (τ))<br />
Υ3q (ria (0),rib (τ)) = f (ria (0)) f (rib (τ)) (ria (0) · rib (τ)) 2 + f (ria (0)) h(rib (τ))r 2<br />
ia (0) +<br />
+ h(ria (0)) f (rib (τ)) r 2<br />
ib (τ) + 3h(ria (0))h(rib (τ))<br />
Desta forma, obtivemos as expressões que, com as medições das posições realizadas no <strong>de</strong>cor-<br />
rer da simulação, nos possibilita calcular fc (τ1), fc (τ2),... <strong>de</strong> acordo com a equação (5.5).<br />
Para intervalos <strong>de</strong> tempo suficientemente longos, as posições inicial e final das partículas<br />
tornam-se <strong>de</strong>scorrelacionadas (o sistema per<strong>de</strong> a memória). Como resultado, a média do<br />
produto entre as hessianas se fatora, 〈V(0)V(τ)〉 = 〈V(0)〉 〈V(τ)〉, e a função <strong>de</strong> correlação,<br />
⎪⎭