Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
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3. Método Estocástico 21<br />
produto (ατc) é chamado <strong>de</strong> número <strong>de</strong> Kubo, sendo o parâmetro perturbativo da expansão<br />
em c<strong>um</strong>ulantes. A hessiana V (t) apresenta invariância por translação temporal <strong>de</strong>vido à<br />
dinâmica hamiltoniana, tornando a média <strong>de</strong> L (t) estacionária e o c<strong>um</strong>ulante L (t1) L (t2) <br />
<strong>de</strong>pen<strong>de</strong>nte apenas da diferença t1 − t2 . Substituindo τ = t1 − t2 a equação (3.16) fica:<br />
u (t) = T<br />
<br />
exp<br />
<br />
αt L<br />
+ α 2 t<br />
t dτ<br />
0<br />
<br />
L (t) L (t − τ)<br />
<br />
+ · · ·<br />
<br />
u (0)<br />
Po<strong>de</strong>mos substituir o limite superior da integral em τ na equação anterior por t = ∞ , <strong>um</strong>a<br />
vez que o c<strong>um</strong>ulante se anula quando τ τc . Fazendo isso e passando <strong>para</strong> a representação<br />
original <strong>de</strong> acordo com a equação (3.11), obtemos a evolução da média da matriz <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong><br />
até segunda or<strong>de</strong>m na expansão em c<strong>um</strong>ulantes:<br />
ρ (t) = e t b Λ ρ (0) (3.17)<br />
on<strong>de</strong> utilizamos a seguinte <strong>de</strong>finição <strong>para</strong> o superoperador Λ:<br />
Λ = <br />
A0 + α A1<br />
+ α 2<br />
∞<br />
0<br />
dτ<br />
<br />
δ A1 (t)e τ bA0 δA1 (t − τ)e −τ <br />
bA0<br />
(3.18)<br />
Utilizamos também a abreviação: δ A1 (t) = A1 (t) − <br />
A1<br />
. O símbolo <strong>de</strong> or<strong>de</strong>namento<br />
temporal pô<strong>de</strong> ser dispensado pois, ao truncarmos a série na segunda or<strong>de</strong>m, o produto dos<br />
operadores L já se encontra em or<strong>de</strong>m <strong>de</strong>crescente <strong>de</strong> seus arg<strong>um</strong>entos temporais.<br />
3.4 Média sobre vetores tangentes iniciais<br />
Com a expansão em c<strong>um</strong>ulantes, obtemos a evolução da média da matriz <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong>. O su-<br />
peroperador Λ não <strong>de</strong>pen<strong>de</strong> do tempo, conseqüentemente o expoente <strong>de</strong> <strong>Lyapunov</strong> máximo<br />
está relacionado com seus autovalores. Mais precisamente, λ é a meta<strong>de</strong> da maior parte real<br />
<strong>de</strong>ntre os autovalores do superoperador, relação que <strong>de</strong>corre ao substituirmos na equação (3.9)<br />
a solução <strong>para</strong> 〈ρ(t)〉 mostrada em (3.17). Para extrairmos os autovalores, buscaremos <strong>um</strong>a<br />
maneira <strong>de</strong> escrever explicitamente Λ como <strong>um</strong>a matriz, <strong>para</strong> isso, necessitaremos <strong>de</strong> <strong>um</strong>a<br />
base que o expanda. Como Λ é <strong>um</strong> superoperador, a base será formada por operadores, isto<br />
é, por matrizes. Iniciaremos escrevendo o seguinte resultado:<br />
e t b A0 tA0 tA<br />
Q = e Q e T 0 = <br />
12n + tA0 Q 12n + tA T <br />
0<br />
(3.19)<br />
on<strong>de</strong> Q é <strong>um</strong>a matriz 2n × 2n qualquer. A igualda<strong>de</strong> mais à direita vem ao notarmos<br />
que A0 é <strong>um</strong>a matriz nilpotente, isto é, A k 0 = 0 <strong>para</strong> k ≥ 2, resultado que po<strong>de</strong> ser<br />
diretamente obtido <strong>de</strong> sua <strong>de</strong>finição em (3.4). Agora consi<strong>de</strong>remos <strong>um</strong>a matriz simétrica S<br />
também com 2n×2n entradas. Devido à simetria, a ação <strong>de</strong> qualquer superoperador sobre S