Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
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E. Unida<strong>de</strong>s reduzidas 123<br />
Unida<strong>de</strong> <strong>de</strong> tempo<br />
Vamos escrever a segunda lei <strong>de</strong> Newton <strong>para</strong> o potencial <strong>de</strong> Lennard-Jones:<br />
F = −∇Φ lj (r) ⇒ m d2 r<br />
dt2 <br />
= − 4ε −12<br />
“Reduzindo” a posição, vem:<br />
m σ d2<br />
dt 2<br />
<br />
r<br />
σ<br />
= 24ε<br />
σ<br />
Agora, “reduzindo” o tempo:<br />
mσ 2<br />
ε<br />
<br />
d2 r∗ dt2 = d2 r∗ <br />
dt∗2 = 24<br />
2<br />
13 −<br />
(r/σ)<br />
1<br />
(r/σ) 7<br />
<br />
(r/σ)<br />
(r/σ)<br />
2<br />
(r∗ 1<br />
13 −<br />
)<br />
(r ∗ ) 7<br />
12 6 σ σ<br />
+ 6<br />
r 13 r 7<br />
<br />
r<br />
r<br />
on<strong>de</strong> t ∗ = t/( mσ 2 /ε). Temos mσ 2 /ε como nossa unida<strong>de</strong> fundamental <strong>de</strong> tempo.<br />
Unida<strong>de</strong> <strong>de</strong> velocida<strong>de</strong><br />
Sendo σ e mσ 2 /ε as unida<strong>de</strong>s fundamentais <strong>de</strong> comprimento e tempo respectivamente,<br />
segue que a velocida<strong>de</strong> em unida<strong>de</strong>s reduzidas se escreve:<br />
v = dr<br />
dt =<br />
ε<br />
m<br />
dr ∗<br />
dt ∗ ⇒ v∗ =<br />
m<br />
ε v<br />
Segue então que ε/m é a nossa unida<strong>de</strong> fundamental <strong>de</strong> velocida<strong>de</strong>.<br />
Unida<strong>de</strong> <strong>de</strong> temperatura<br />
Vamos escrever o teorema da equipartição da energia:<br />
K = 3<br />
2 NκB T = 1<br />
2 m<br />
N<br />
i = 1<br />
“Reduzindo” a velocida<strong>de</strong>, temos:<br />
K = 3<br />
2 NκB T = 1<br />
2 ε<br />
“Reduzindo” a energia:<br />
K<br />
ε<br />
3 κBT<br />
= N<br />
2 ε<br />
= 1<br />
2<br />
N<br />
i =1<br />
N<br />
i =1<br />
v 2<br />
i<br />
v ∗2<br />
i<br />
<br />
r ∗<br />
r ∗<br />
v ∗2<br />
i ⇒ K ∗ = 3<br />
2 NT ∗ = 1<br />
2<br />
N<br />
i= 1<br />
v ∗2<br />
i