Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
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110 C.2. Isotropia da covariância<br />
posição <strong>de</strong> vetores (rib)(rib) é <strong>um</strong>a matriz. Po<strong>de</strong>mos enxergar sua estrutura escrevendo:<br />
(rib)(rib) = (ri − rb)(ri − rb) = (xib ˆx + yib ˆy + zibˆz) (xib ˆx + yib ˆy + zibˆz) =<br />
= x 2 ib ˆx ˆx + y 2<br />
ib ˆy ˆy + z 2<br />
ib ˆzˆz + xib yib ˆx ˆy + yib xib ˆy ˆx +<br />
=<br />
+ xib zib ˆxˆz + zib xib ˆzˆx + yib zib ˆyˆz + zib yibˆzˆy = (C.11)<br />
⎛<br />
⎜<br />
⎝<br />
x 2 ib xib yib xib zib<br />
yib xib y 2<br />
ib<br />
yib zib<br />
zib xib zib yib z 2<br />
ib<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
A notação utilizada na equação (C.11) acima e em (C.9) é a mesma empregada no conceito <strong>de</strong><br />
díada. Uma díada é <strong>um</strong>a justaposição <strong>de</strong> vetores com <strong>um</strong>a or<strong>de</strong>m específica, tal como ˆx ˆy , e<br />
<strong>um</strong> polinômio linear <strong>de</strong> díadas, como visto na equação (C.11), é <strong>um</strong>a diádica. Discussão sobre<br />
este objeto e sua relação com tensores cartesianos <strong>de</strong> segunda or<strong>de</strong>m po<strong>de</strong> ser encontrada<br />
no Nivaldo [32], Symon [57] ou na edição do Goldstein <strong>de</strong> 1980 [58], sendo a abordagem<br />
do Symon a mais <strong>de</strong>talhada. A terceira edição do livro do Goldstein, publicada no ano <strong>de</strong><br />
2001, abandonou o tratamento das díadas pois, segundo os próprios autores, trata-se <strong>de</strong><br />
<strong>um</strong>a notação <strong>de</strong> uso restrito. Aqui, substituiremos a justaposição pela notação mais natural<br />
envolvendo o vetor transposto, ou seja: (rab)(rab) = r ab r T ab .<br />
Finalmente ao substituirmos a equação (C.10) em (C.6), obtemos:<br />
Vqiqj =<br />
⎧<br />
⎪⎨<br />
⎪⎩<br />
N<br />
b = 1<br />
b = i<br />
∂ 2 Φ(rib)<br />
∂ r 2 i<br />
− ∂ 2 Φ(rij)<br />
∂ r 2 i<br />
=<br />
N <br />
b =1<br />
b = i<br />
f (rib) r ib r T ib + h(rib) 13<br />
<br />
se i = j<br />
= −f (rij) r ij r T ij − h(rij) 13 se i = j<br />
que é a equação (3.35). Procedimento análogo ao empregado <strong>para</strong> chegarmos neste último<br />
resultado no leva à matriz (3.2).<br />
C.2 Isotropia da covariância<br />
Na seção 3.6, realizamos o cálculo da média das matrizes menores Vqiqj <strong>para</strong> <strong>um</strong> poten-<br />
cial <strong>de</strong> pares esfericamente simétrico e constatamos que eram proporcionais à i<strong>de</strong>ntida<strong>de</strong><br />
(ver Eq. (3.37)). Aqui iremos arg<strong>um</strong>entar que a média do produto entre as matrizes menores<br />
em dois instantes distintos também é proporcional a i<strong>de</strong>ntida<strong>de</strong>, ou seja:<br />
V (t)V(t − τ) <br />
qiqj =<br />
N <br />
Vqiqk (t)Vqkqj(t − τ) =<br />
k =1<br />
N<br />
k =1<br />
1<br />
3 Tr Vqiqk (t)Vqkqj(t − τ) 13<br />
Para τ = 0, po<strong>de</strong>mos seguir os mesmos passos que nos levaram à <br />
Vqiqj ∝ 13 , <strong>para</strong> obtermos<br />
também VqiqkVqkqj <br />
∝ 13 . No outro extremo temporal, ou seja, <strong>para</strong> τ → ∞ ,<br />
a média do produto se fatora, Vqiqk (t)Vqkqj(t − τ) = <br />
Vqiqk<br />
Vqkqj , e ganhamos nova-