Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
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14 2.4. Médias temperada e recozida<br />
Como veremos, a média teórica será <strong>um</strong>a média microcanônica. Chamaremos o expoente<br />
<strong>de</strong> <strong>Lyapunov</strong> λ, calculado através da média do logaritmo, <strong>de</strong> temperado (quenched) e o<br />
expoente λ ⋆ , calculado através do logaritmo da média, <strong>de</strong> recozido (annealed). A va-<br />
lida<strong>de</strong> <strong>de</strong>ste procedimento assenta-se em testes n<strong>um</strong>éricos os quais, como mostrado nos<br />
gráficos da figura 2.5, resultam em valores bastante próximos <strong>para</strong> os expoentes λ e λ ⋆<br />
quando as simulações são realizadas <strong>para</strong> <strong>um</strong> sistema interagindo com <strong>um</strong> potencial do tipo<br />
<strong>Lennard–Jones</strong>, que é o sistema <strong>de</strong> nosso interesse.<br />
Figura 2.5: <strong>Expoente</strong> <strong>de</strong> <strong>Lyapunov</strong> máximo como função da <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong>, com temperatura fixa,<br />
calculado através do Método <strong>de</strong> Bennetin <strong>para</strong> <strong>um</strong> sistema interagindo com <strong>um</strong><br />
potencial do tipo <strong>Lennard–Jones</strong>. O valor da temperatura é T = 1.50 em unida<strong>de</strong>s<br />
reduzidas. O gráfico apresenta os resultados <strong>para</strong> o expoente temperado λ<br />
(Eq. (2.13)) e recozido λ ⋆ (Eq. (2.15)). As incertezas são menores que os símbolos.<br />
Mais <strong>de</strong>talhes sobre a interação do sistema serão apresentados no capítulo 4 e a<br />
com<strong>para</strong>ção entre estes resultados e os obtidos através do Método Estocástico, no<br />
capítulo 6. Dados cedidos por C. Anteneodo, ver também [27] com resultados equivalentes.