Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
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46 5.3. Ensembles em simulações MD<br />
como idêntica à média no ensemble apropriado:<br />
A <br />
Tempo = A <br />
(5.2)<br />
Não é possível realizarmos <strong>um</strong>a simulação com duração infinita, como sugere a equação (5.1).<br />
Po<strong>de</strong>mos acompanhar a evolução do sistema por <strong>um</strong> período longo, porém finito. Desta<br />
forma, a igualda<strong>de</strong> (5.2), n<strong>um</strong>a simulação, é entendida no sentido aproximado a seguir:<br />
A ≈ A <br />
Tempo<br />
= 1<br />
tobs<br />
tobs<br />
A (x (t)) dt (5.3)<br />
0<br />
on<strong>de</strong> tobs é o tempo <strong>de</strong> observação, ou seja, a duração efetiva da simulação. Como veremos<br />
mais à frente, o intervalo t = [0, tobs] não correspon<strong>de</strong> ao tempo total da simulação, t = 0<br />
<strong>de</strong>marca o início da fase das medições, existindo todo <strong>um</strong> intervalo preliminar utilizado <strong>para</strong><br />
a equilibração do sistema.<br />
Discussão acerca da hipótese ergódica, no contexto das simulações computacionais, po<strong>de</strong><br />
ser encontrada no livro <strong>de</strong> Allen & Til<strong>de</strong>sley, citado mais acima, e no livro <strong>de</strong> Heermann [48].<br />
5.3 Ensembles em simulações MD<br />
Nossas simulações foram realizadas no ensemble microcanônico ou NV E, on<strong>de</strong> o número<br />
<strong>de</strong> partículas N, o vol<strong>um</strong>e V e a energia total E são mantidos fixos durante a evolução.<br />
Embora não seja o único possível, o ensemble microcanônico é o ensemble natural <strong>para</strong><br />
simulações em Dinâmica Molecular, <strong>um</strong>a vez que <strong>um</strong> sistema clássico, com a dinâmica <strong>de</strong>ter-<br />
minada pela hamiltoniana (3.1), conserva a energia e, n<strong>um</strong>a simulação MD convencional, as<br />
equações <strong>de</strong> movimento <strong>para</strong> <strong>um</strong> número N fixo <strong>de</strong> partículas são integradas n<strong>um</strong>ericamente<br />
em <strong>um</strong>a célula <strong>de</strong> vol<strong>um</strong>e V também fixo . Particular referência com discussão <strong>de</strong> como<br />
obter trajetórias no espaço <strong>de</strong> fases que respeitam o ensemble canônico ou NV T é o artigo<br />
<strong>de</strong> S. Nosé [49].<br />
5.3.1 Exemplo: Temperatura<br />
Para <strong>um</strong>a função hamiltoniana quadrática nas velocida<strong>de</strong>s, po<strong>de</strong>mos utilizar o teorema da<br />
equipartição da energia:<br />
1<br />
2 m<br />
N<br />
i =1<br />
v 2<br />
i (t) = 3<br />
2 NκBT (t) ⇒ T (t) = m<br />
3NκB<br />
N<br />
i =1<br />
v 2 i (t) (5.4)<br />
No ensemble microcanônico, a temperatura não é <strong>um</strong>a gran<strong>de</strong>za fixa. Para obtermos a<br />
temperatura termodinâmica 〈T 〉 = T, <strong>de</strong>veremos, <strong>de</strong> acordo com a equação (5.3), efetuar<br />
<strong>um</strong>a média sobre a trajetória no espaço <strong>de</strong> fases associada à temperatura instantânea T (t).<br />
Como a trajetória gerada durante a simulação não é contínua, a média <strong>de</strong>ve ser calculada<br />
Rigorosamente, temos <strong>um</strong> subconjunto do ensemble microcanônico <strong>de</strong>notado por NV E P, pois, <strong>para</strong><br />
<strong>um</strong> sistema isolado, também há a conservação do momento linear total P.