Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
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18 3.3. Método <strong>de</strong> van Kampen<br />
serão simbolizados em negrito e com chapéu “ ”. Ass<strong>um</strong>iremos que a exponencial <strong>de</strong> <strong>um</strong><br />
superoperador admite <strong>um</strong>a expansão em potências análoga ao caso matricial, por exemplo:<br />
e t b A =<br />
∞<br />
k =0<br />
t k<br />
k! A k = 12n + t A +<br />
t 2<br />
2! A 2 + · · ·<br />
sendo o primeiro termo da expansão igual a i<strong>de</strong>ntida<strong>de</strong> 12n em virtu<strong>de</strong> dos superoperadores<br />
serem aqui <strong>de</strong>finidos quando atuando em matrizes 2n ×2n. Desta forma, a exponencial<br />
<strong>de</strong> <strong>um</strong> superoperador quando aplicada a <strong>um</strong>a matriz 2n×2n qualquer Q po<strong>de</strong> ser obtida<br />
calculando-se termo a termo da expansão, resultado:<br />
e t b A Q = e tA Q e tA T<br />
3.3 Método <strong>de</strong> van Kampen<br />
Como havíamos comentado, tratando x0 como <strong>um</strong>a variável aleatória, a equação (2.7) ass<strong>um</strong>e<br />
o caráter <strong>de</strong> <strong>um</strong>a equação diferencial estocástica. No entanto, nosso interesse é estudar a<br />
evolução da matriz <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> e, por isso, aplicaremos os métodos utilizados na solução<br />
<strong>de</strong> equações estocásticas à equação (3.8) <strong>para</strong> obter a média <strong>de</strong> ρ(t) e <strong>de</strong>pois calcular o<br />
expoente <strong>de</strong> <strong>Lyapunov</strong> através <strong>de</strong> (3.9). Aqui, apresentaremos brevemente o que é tratado<br />
em <strong>de</strong>talhes e com inúmeros exemplos no livro [29] e no artigo <strong>de</strong> revisão [30] ambos <strong>de</strong><br />
autoria <strong>de</strong> N. G. van Kampen que fez contribuições muito importantes na área.<br />
3.3.1 Expansão em momentos<br />
Iniciaremos passando a equação (3.8) <strong>para</strong> a representação da interação associada a A0 como<br />
mostrado a seguir:<br />
ρ(t) = e t b A0 u (t) (3.11)<br />
Derivando a equação anterior com respeito ao tempo, utilizando (3.8) e a <strong>de</strong>composição <strong>de</strong> A<br />
mostrada em (3.10), obtemos a equação <strong>para</strong> a evolução da matriz u (t):<br />
d<br />
dt u (t) = αe−t b A0 A1 (t) e t b A0 u (t) = α L (t) u (t)<br />
on<strong>de</strong> a igualda<strong>de</strong> mais à direita <strong>de</strong>fine o superoperador L . Este último resultado possui a<br />
solução formal:<br />
u (t) =<br />
=<br />
t<br />
12n + α dt1<br />
0<br />
L (t1) + α 2<br />
t t1<br />
dt1 dt2<br />
0 0<br />
L (t1) <br />
L (t2) + · · · u (0)<br />
<br />
∞<br />
12n + α k<br />
t t1 tk−1<br />
dt1 dt2 · · · dtk<br />
0<br />
L (t1) L(t2) · · · <br />
L (tk) u (0)<br />
k =1<br />
0<br />
0