Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
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106<br />
obtemos:<br />
6<br />
m=1<br />
Acarretando:<br />
Cn,k+1 =<br />
Cm,k+1 Tr <br />
Zm Z T n<br />
<br />
=<br />
6<br />
m=1<br />
6 Tr<br />
Cm,k<br />
m= 1<br />
ΛZm<br />
ZT n<br />
Tr <br />
Zn ZT n<br />
Cm,k Tr ΛZm Z T n<br />
⇒ Cn,k+1 Tr <br />
<br />
=<br />
6<br />
m=1<br />
<br />
Zn Z T n<br />
Λ nm Cm,k<br />
⇒<br />
<br />
=<br />
6<br />
m=1<br />
Cm,k Tr ΛZm Z T n<br />
on<strong>de</strong> usamos (3.55) que nos fornece os elementos Λ nm . Esta última equação po<strong>de</strong> ser posta<br />
convenientemente na forma vetorial a seguir:<br />
Ck+1 = Λ6×6 Ck<br />
que é a relação <strong>de</strong> recorrência da atuação da matriz Λ6×6 sobre os vetores Ck <strong>de</strong> (B.1).<br />
Desta forma:<br />
Ck = Λ k<br />
6×6 C0 ⇒ Cm,k = Λ k<br />
6×6 C0<br />
<br />
m<br />
Finalmente, a matriz <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> fica:<br />
ρ (t) =<br />
=<br />
=<br />
1<br />
6N<br />
1<br />
6N<br />
1<br />
6N<br />
∞<br />
k =0<br />
∞<br />
k =0<br />
6<br />
m=1<br />
t k<br />
k! Λ k<br />
16N = 1<br />
6N<br />
t k<br />
k!<br />
6<br />
m=1<br />
∞<br />
k = 0<br />
t k<br />
k!<br />
k<br />
Λ6×6 C0<br />
<br />
m Zm =<br />
<br />
tΛ6×6 e C0 m Zm<br />
6<br />
m= 1<br />
Cm,k Zm =<br />
Este último resultado nos diz que toda a informação necessária ao estudo da evolução da<br />
média da matriz <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> ρ(t), está contida nas matrizes Zm e no superoperador Λ restrito<br />
ao subespaço expandido por estas seis matrizes.