Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
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Capítulo 1<br />
Introdução<br />
Neste trabalho utilizaremos o Método Estocástico <strong>para</strong> calcular o expoente <strong>de</strong> <strong>Lyapunov</strong><br />
máximo <strong>de</strong> <strong>um</strong> sistema hamiltoniano com muitos graus <strong>de</strong> liberda<strong>de</strong>. Aplicaremos a teoria<br />
a <strong>um</strong> sistema <strong>de</strong>scrito por <strong>um</strong>a função hamiltoniana usual, suave, com <strong>um</strong> termo puramente<br />
cinético e com energia potencial <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>nte exclusivamente das posições. No presente caso,<br />
a interação entre partículas será regida pelo potencial <strong>de</strong> <strong>Lennard–Jones</strong>, sistema <strong>para</strong> o<br />
qual, ainda, não há nenh<strong>um</strong> resultado teórico disponível. O Método Estocástico, da maneira<br />
que será apresentado aqui, foi originalmente proposto por Vallejos & Anteneodo em [1],<br />
com aplicações em [2,3] e na Dissertação <strong>de</strong> Mestrado [4], objetivando tratar analiticamente<br />
sistemas hamiltonianos com estas proprieda<strong>de</strong>s. Antes <strong>de</strong> apresentarmos mais <strong>de</strong>talhes sobre<br />
o método, discutiremos <strong>um</strong> pouco sobre o expoente <strong>de</strong> <strong>Lyapunov</strong> e alg<strong>um</strong>as teorias que<br />
abordam as mesmas questões.<br />
1.1 <strong>Expoente</strong> <strong>de</strong> <strong>Lyapunov</strong> e caos<br />
O nome <strong>de</strong> <strong>Lyapunov</strong> (A. M. <strong>Lyapunov</strong> 1857 – 1918) sempre esteve associado à estabilida<strong>de</strong><br />
<strong>de</strong> sistemas dinâmicos. Seus trabalhos colocaram em bases formais conceitos atualmente<br />
conhecidos como estabilida<strong>de</strong> segundo <strong>Lyapunov</strong>, estabilida<strong>de</strong> assintótica segundo <strong>Lyapunov</strong>,<br />
que, juntamente com os <strong>de</strong> Poincaré (estabilida<strong>de</strong> segundo Poincaré ), constituem o arcabouço<br />
mo<strong>de</strong>rno da área (ver Meirovitch [5] <strong>para</strong> as <strong>de</strong>finições precisas). No final do século XIX e<br />
início do século XX, inspiradas pelo problema <strong>de</strong> três corpos, questões sobre a estabilida<strong>de</strong> do<br />
movimento, quando da presença <strong>de</strong> perturbações, eram muito estudadas (continuavam sendo,<br />
mais precisamente). Buscavam-se respostas acerca do efeito <strong>de</strong> perturbações na se<strong>para</strong>ção<br />
<strong>de</strong> trajetórias o que, <strong>de</strong> maneira geral, caracteriza a estabilida<strong>de</strong> ou instabilida<strong>de</strong> <strong>de</strong> <strong>um</strong><br />
sistema. Ainda não havia <strong>um</strong> consenso <strong>de</strong> que o <strong>de</strong>terminismo dos sistemas hamiltonianos<br />
não é <strong>um</strong>a condição suficiente <strong>para</strong> garantir a previsibilida<strong>de</strong>, o que <strong>de</strong>finiria a estabilida<strong>de</strong><br />
ou não do movimento, embora os trabalhos <strong>de</strong> Poincaré já apontassem nesta direção. Os<br />
resultados <strong>de</strong> Poincaré indicavam que o problema <strong>de</strong> três corpos, por exemplo, era insolúvel<br />
não <strong>de</strong>vido a dificulda<strong>de</strong>s técnicas (matemáticas) mas sim <strong>de</strong>vido a questões inerentes ao<br />
próprio sistema. O problema dos pequenos <strong>de</strong>nominadores que impedia a convergência das<br />
séries perturbativas eram conseqüências físicas reais.<br />
A capacida<strong>de</strong> <strong>de</strong> predição <strong>para</strong> <strong>um</strong> sistema hamiltoniano só se manifesta estritamente<br />
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