Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
Expoente de Lyapunov para um Gás de Lennard–Jones - CBPFIndex
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Lista <strong>de</strong> Tabelas<br />
4.1 Parâmetros do potencial <strong>de</strong> <strong>Lennard–Jones</strong> <strong>para</strong> alguns gases nobres. . . . . 40<br />
5.1 Relação entre o lado L da caixa cúbica e a respectiva <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> <strong>para</strong> <strong>um</strong><br />
número N fixo <strong>de</strong> partículas. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 53<br />
6.1 Resultado teórico e simulacional <strong>para</strong> µ . A primeira coluna apresenta as 14<br />
<strong>de</strong>nsida<strong>de</strong>s estudadas. Na segunda, vemos as respectivas temperaturas médias<br />
obtidas durante a simulação. Os cálculos analíticos foram realizados com estes<br />
valores <strong>de</strong> temperatura. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 69<br />
6.2 Resultado teórico e simulacional <strong>para</strong> σ 2<br />
λ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 74<br />
6.3 Parâmetro στ obtido do ajuste gaussiano <strong>de</strong> fc (τ) com os dados da simulação.<br />
Tempos característicos τ (k)<br />
c calculados <strong>de</strong> acordo com a equação (6.14). 77<br />
7.1 Tempo característico τ (1)<br />
c obtido através <strong>de</strong> dois ajustes distintos da função<br />
<strong>de</strong> correlação fc (τ) <strong>para</strong> duas <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong>s. O ajuste gaussiano é realizado em<br />
função apenas <strong>de</strong> <strong>um</strong> parâmetro livre: στ. O ajuste não gaussiano, realizado<br />
em função dos parâmetros a e b, resulta em <strong>um</strong> ajuste mais a<strong>de</strong>quado, contudo,<br />
o valor <strong>para</strong> o tempo τ (1)<br />
c que, em última análise, <strong>de</strong>termina o expoente<br />
<strong>de</strong> <strong>Lyapunov</strong>, permanece praticamente inalterado. . . . . . . . . . . . . . . . 86<br />
7.2 Número <strong>de</strong> Kubo <strong>para</strong> alguns valores <strong>de</strong> <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong>. . . . . . . . . . . . . . . 91<br />
E.1 Relação entre unida<strong>de</strong>s físicas e reduzidas. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 124<br />
E.2 Unida<strong>de</strong>s físicas e reduzidas <strong>de</strong> alg<strong>um</strong>as gran<strong>de</strong>zas <strong>de</strong> interesse <strong>para</strong> os gases<br />
nobres Ar e Ne . Consi<strong>de</strong>ramos <strong>um</strong> único valor <strong>de</strong> temperatura, T ∗ = 1.50,<br />
e três valores típicos <strong>para</strong> a <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong>. Pressão estimada com a lei dos gases<br />
i<strong>de</strong>ais, PV = NκBT, tempo médio entre colisões sucessivas τ, através da<br />
equação (5.8). Em nossas simulações, utilizamos δt ∗ = 0.001 como passo <strong>de</strong><br />
integração. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 125<br />
xiii