Capítulo 5: <strong>Estudio</strong> <strong>de</strong> Parámetros Atómicos <strong>en</strong> Elem<strong>en</strong>tos Puros _____________________________________ Figura 5.1: Espectros Kα <strong>de</strong> (a) magnesio, (b) silicio, (c) cromo y (d) níquel. : espectros medidos, : espectros predichos, : difer<strong>en</strong>cias <strong>en</strong>tre el espectro medido y el analítico. La contribución <strong>de</strong> cada línea se indica con líneas negras finas. Los gráficos interiores muestran vistas amplificadas <strong>de</strong> las regiones espectrales ectrales que pres<strong>en</strong>tan picos <strong>de</strong> muy baja int<strong>en</strong>sidad. Tabla 5.2: Energías (E) y probabilida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> transición relativas al grupo Kα (PRT) para Mg, Si y Sc. Los números <strong>en</strong>tre paréntesis indican las incertezas estimadas <strong>en</strong> el último dígito. Transición Mg Si Sc E (keV) PRT E (keV) PRT E (keV) PRT Kα 22 1,2508 (2) 0,163 (8) 1,73864 (7) 0,178 (7) Kα 2 1,73962 (1) 0,250 (4) 4,0861 a 0,330 (2) Kα 1 1,2536 a 0,554 (4) 1,73998 a 0,495 (7) 4,0906 a 0,650 (2) Kα´ 1,25766 (8) 0,075 (7) 1,7464 (2) 0,0017 (3) Kα 3 1,2622 (1) 0,10 (2) 1,75091 (3) 0,0547 (9) 4,110 (2) 0,008008 (4) Kα 4 1,2637 (6) 0,07 (3) 1,75322 (2) 0,0170 (9) 4,1156 (4) 0,012012 (4) Kα 5 1,2682 (4) 0,028 (8) 1,7627 (2) 0,0022 (4) Kα 6 1,2734 (4) 0,012 (4) 1,7663 (3) 0,0022 (5) a Energías características tomadas <strong>de</strong> Bear<strong>de</strong>n (87) 94
_____________________________________ Capítulo 5: <strong>Estudio</strong> <strong>de</strong> Parámetros Atómicos <strong>en</strong> Elem<strong>en</strong>tos Puros Tabla 5.3: Energías (E) y probabilida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> transición relativas al grupo Kα (PRT) para Ti, Cr y Fe. Los números <strong>en</strong>tre paréntesis indican las incertezas estimadas <strong>en</strong> el último dígito. Transición Ti Cr Fe E (keV) PRT E (keV) PRT E (keV) PRT Kα 22 5,4019 (3) 0,106 (7) 6,384 (3) 0,08 (4) Kα 2 4,5049 a 0,331 (2) 5,40551 a 0,203 (4) 6,39084 a 0,21 (3) Kα 12 5,41082 (7) 0,283 (7) 6,3970 (2) 0,305 (6) Kα 1 4,5108 a 0,651 (2) 5,41472 a 0,398 (3) 6,40384 a 0,402 (6) Kα 3,4 4,5347 (2) 0,0185 (6) 5,4406 (3) 0,0114 (6) 6,4327 (6) 0,0067 (8) a Energías características tomadas <strong>de</strong> Bear<strong>de</strong>n (87) Tabla 5.4: Energías (E) y probabilida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> transición relativas al grupo Kα (PRT) para Ni y Zn. Los números <strong>en</strong>tre paréntesis indican las incertezas estimadas <strong>en</strong> el último dígito. Ni Zn Transición E (keV) PRT E (keV) PRT Kα 22 7,4501 (4) 0,089 (5) 8,5987 (4) 0,064 (3) Kα 2 7,46089 a 0,213 (7) 8,61578 a 0,193 (5) Kα 12 7,4677 (4) 0,247 (9) 8,6234 (3) 0,254 (9) Kα 1 7,47815 a 0,415 (9) 8,63886 a 0,375 (7) A b 7,4901 (9) 0,028 (6) 8,6555(6) 0,11 (1) Kα 3,4 7,507 (2) 0,009 (3) 8,680 (3) 0,009 (8) a Energías características tomadas <strong>de</strong> Bear<strong>de</strong>n (87) b Pico <strong>de</strong> orig<strong>en</strong> <strong>de</strong>sconocido (ver subsección 5.2.1-1: “Línea Kα´ ”) Líneas Kα 22 y Kα 12 Estas dos líneas fueron <strong>en</strong>contradas <strong>en</strong> los espectros <strong>de</strong> Cr, Fe, Ni y Zn (ver por ejemplo las figuras 5.1c y 5.1d), los cuales fueron medidos con el cristal LiF. Las líneas Kα 22 y Kα 12 no fueron observadas <strong>en</strong> Sc y Ti, <strong>de</strong>bido a que el cristal PET con el que fueron medidos los espectros Sc-Kα y Ti-Kα posee una resolución m<strong>en</strong>or <strong>en</strong> esas zonas, complicando la <strong>de</strong>convolución <strong>de</strong>l grupo Kα. A<strong>de</strong>más para Mg y Si, sólo fue observada la línea Kα 22 ya que los picos principales Kα 1 y Kα 2 se <strong>en</strong>cu<strong>en</strong>tran muy próximos y se logró un bu<strong>en</strong> ajuste sin la necesidad <strong>de</strong> ningún otro pico adicional (ver figuras 5.1a y 5.1b) El orig<strong>en</strong> <strong>de</strong> estas estructuras pue<strong>de</strong> atribuirse a un proceso Auger Radiativo KLM (50-52; 204) o a transiciones <strong>en</strong> pres<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> huecos espectadores 3d (44; 56; 93; 176; 205). Las int<strong>en</strong>sida<strong>de</strong>s obt<strong>en</strong>idas a partir <strong>de</strong>l procesami<strong>en</strong>to <strong>de</strong> los espectros son muy s<strong>en</strong>sibles a la función analítica usada para <strong>de</strong>scribir los perfiles. Por ejemplo, si se utiliza una función lor<strong>en</strong>tziana para <strong>de</strong>scribir los picos principales, las int<strong>en</strong>sida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> las líneas Kα 22 y Kα 12 resultan notablem<strong>en</strong>te subestimadas, ya que esta función <strong>de</strong>cae más suavem<strong>en</strong>te que la función Voigt que <strong>de</strong>scribe los picos <strong>de</strong> manera más realista. 95