Estudio de parámetros atómicos y moleculares en ... - FaMAF

Capítulo 7: Determinación de Secciones Eficaces de Ionización en capas K para C, O, Si, Al y Ti ____________
medido en la zona donde se realizó la comparación, junto con la expresión para I(E) obtenida a partir
del lado derecho de la ecuación (7.6) utilizando el valor de ∆Ω obtenido mediante de la expresión (7.7)
y los valores de b(E, ∆E sim , E o , ∆Ω sim) arrojados por la simulación. Además, se incorporó a la figura el
espectro que resulta utilizando la parábola de ajuste b ajust (E) en vez de los valores de b(E, ∆E, E o ,
∆Ω sim ) en la ecuación (7.6).
900
800
Intensidad [cuentas]
700
600
500
400
300
200
100
0
3.0
Carbono E o
=15 keV
3.5 4.0 4.5 5.0 5.5 6.0
Energía [keV]
Figura 7.4: : Espectro correspondiente al sustrato de carbono medido con una energía de incidencia de 15 keV.
: espectro experimental; : valores de b(E, ∆E, E o , ∆Ω sim ) obtenidos mediante la simulación Monte Carlo
multiplicados por los factores involucrados en el miembro de la derecha de la expresión (7.6) y : valores de
b ajust (E) determinados a partir del ajuste de los datos de b(E, ∆E, E o , ∆Ω sim ) multiplicados por el mismo factor
antes mencionado.
Procesamiento de los espectros de rayos x
Como mencionamos anteriormente, los espectros de emisión de rayos x fueron medidos en las
películas depositadas s sobre sustrato de carbono. El carbono es el sustrato óptimo dentro de los
sustratos disponibles porque presenta un coeficiente de electrones retrodispersados menor,
contribuyendo en menor medida al espectro de rayos x medido. Sin embargo, presenta un problema: el
pico suma de carbono cae exactamente en la zona del pico O-Kα. Por ello, hay que ser cuidadosos
cuando se quiere determinar la sección eficaz K del O, o el espesor de la capa de oxidación espontánea
en las películas metálicas. Para tener en cuenta la contribución del pico suma de carbono se procesaron
los espectros s correspondientes al sustrato de carbono sin capa depositada medidos a distintas energías
de incidencia. Se determinó, por un lado, la energía media de dicho pico suma y, por otro lado, su
intensidad I suma como función del cuadrado de la intensidad I 2 C del pico principal C-Kα. Utilizando los
parámetros de calibración (ganancia
y cero) nominales, encontramos que el pico suma de carbono
tiene su centro en 0,536 ±0,005 keV; esto es un poco diferente a el doble de la energía C-Kα publicada
por Bearden (0,554 keV), lo cual puede deberse a efectos del detector, ya que para energías cercanas al
pico C-Kα o menores la calibración deja de ser lineal, el ruido electrónico asociado al preamplificador
del detector limita la eficiencia del sistema de rechazo de pulsos superpuestos (pile-up rejection) (272).
142