Estudio de parámetros atómicos y moleculares en ... - FaMAF

________________________________________________ Capítulo 4: Estudio de Parámetros Experimentales
1.6
a)
6
b)
1.2
c [keV -1 ]
0.8
0.4
d [keV]
4
2
0
0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0
S [10 -3 g/cm 2 ]
0 3 6 9 12
ρz (10 -5 g/cm 2 )
Figura 4.20: Coeficientes c y d para el parámetro f N según la ecuación (4.35). Los puntos representan los valores
obtenidos a partir de las simulaciones; las barras de error corresponden a la desviación estándar. Las líneas en (a) y (b)
corresponden a las parametrizaciones dadas en las ecuaciones (4.36) y (4.37), respectivamente.
Análogamente a lo que ocurre con el parámetro f E , las mayores discrepancias ocurren para bajas
energías, aunque las diferencias entre el modelo para f N y los valores simulados no presentan ninguna
tendencia apreciable con las variables ρz y S. Las diferencias entre la expresión dada para f N –ecuación
(4.35)– y los datos simulados son menores que 0,02 para el 75% de los casos, mientras que están entre
0,02 y 0,05 para el 14% de los valores.
Ángulo promedio de deflexión
Ajustamos una función analítica a los resultados obtenidos a partir de las simulaciones para los
ángulos de deflexión, poniendo especial atención a los espesores másicos intermedios y grandes,
donde las desviaciones angulares producen efectos apreciables en la generación y atenuación de la
radiación característica. La función obtenida es la siguiente:
1+
m tgh(
p − nEo
)
θ = 39,3º
(4.39)
1+
m tgh(
p)
En la figura 4.21 se muestran los coeficientes m y n para cada valor de S, y el coeficiente p para
cada espesor másico, junto con las funciones de parametrización respectivas, cuyas expresiones están
dadas por:
2 3
0 + m1S
+ m2S
m3S
m = m
+
(4.40)
2 3 4
0 + n1S
+ n2S
+ n3S
n4S
n = n
+
(4.41)
2
3
0 + p1ρ z + p2(
ρ z ) + p3(
ρ z )
p = p
(4.42)
Los coeficientes m i , n i y p i se dan en la tabla 4.4. El ángulo de deflexión está determinado
principalmente por las interacciones inelásticas –ver ecuación (4.38). Por esta razón, es esperable que
θ dependa de E o , ρz y S. Para espesores mayores o energías de incidencia bajas, la ecuación (4.39)
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