Estudio de parámetros atómicos y moleculares en ... - FaMAF

_____________________________________ Capítulo 5: Estudio de Parámetros Atómicos en Elementos Puros
al origen de transición Kβ´´, algunos autores lo asocian a excitaciones de plasmones producidas por la
línea de diagrama Kβ 2,5 (61) y otros, a agujeros espectadores 3d (56; 58).
5.1.3 -1 Resultados y discusión
En la figura 5.7 se muestra la estructura del espectro Kβ y los ajustes realizados para magnesio,
silicio, cromo y níquel. Los espectros fueron elegidos como ejemplos de los elementos estudiados,
debido a que involucran los diferentes tipos de líneas y bandas presentes en todo el conjunto de
elementos estudiados. Al igual que para la región Kα, el ajuste obtenido es muy bueno.
Las energías y probabilidades de transición obtenidas se presentan en las tablas 5.6 a 5.8. El
refinamiento de parámetros en la zona Kβ fue realizado manteniendo fija la energía de la línea
principal Kβ 1,3 para Sc, Ti, Cr, Fe, Ni y Zn y la energía de la línea Kα 1 en Mg, Al y Si, para los cuales
se usaron los valores publicados por Bearden (87). Las probabilidades de transición reportadas en este
capítulo son relativas a todo el grupo Kβ en todos los casos.
Transiciones Auger radiativas
Los resultados obtenidos para la energía y la intensidad relativa de estas estructuras se muestran
en la figura 5.8. Tres transiciones RAE diferentes (KM 1 M 1 , KM 1 M 2,3 y KM 2,3 M 4,5 ) fueron asignadas
para los elementos estudiados. La asignación fue realizada con la ayuda de datos publicados por otros
autores y por medio de la comparación de los corrimientos de los picos respecto de la línea Kβ 1,3 con
las energías de ligadura del electrón Auger eyectado.
Cuando la energía de la relajación involucrada en una transición K→M i es compartida entre un
fotón de energía hν y un electrón Auger eyectado desde la capa M j con energía cinética E el , el balance
de energías puede ser escrito de la siguiente manera:
h
ν + Eel
= EK − EM i − EM j
(5.1)
donde los términos del lado derecho de la igualdad hacen referencia a las energías de ligadura de las
capas K, M i y M j , respectivamente.
El borde de energía RAE E e es la máxima energía del fotón en un proceso RAE, la cual
corresponde al caso en el que el electrón sale eyectado con energía cinética nula. Luego,
E
e
= EK − EM i − EM j
(5.2)
De la ecuación (5.2) se ve que este borde RAE es igual a la diferencia entre la energía de la línea
de diagrama y la energía de ligadura del electrón Auger. La energía del máximo E m de la banda RAE
esta siempre unos pocos electronvoltios por debajo de este borde. Para el caso de transiciones RAE
asociadas a la línea Kβ 1,3 , podemos reescribir la ecuación (5.2) de la siguiente manera:
E
m
β
≅ Ee
= EK 1, 3
− EM
j
donde EKβ 1,3 es la energía de la línea Kβ 1,3 .
En el caso de Mg, en cambio, la única transición RAE KMM posible involucra la capa M 1 , ya que los
electrones más externos involucrados en el proceso sólo pueden pertenecer al nivel 3s. La energía EM 1
del borde M 1 , es difícil de obtener con certeza; por ejemplo, si se usa la energía de la transición
L 2,3 →M 1 y el borde L 2,3 dados por Bearden (87) se obtiene un valor de 0,43 eV, mientras que si se
toma el valor del borde de absorción del trabajo de Bearden y Burr (210), la energía EM 1 resulta ser de
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