Estudio de parámetros atómicos y moleculares en ... - FaMAF

Capítulo 4: Estudio de Parámetros Experimentales _________________________________________________
para cada cristal estudiado, junto con las bandas de error, obtenidas por propagación de errores en los
correspondientes coeficientes ientes de ajuste.
Para realizar una comparación con otros autores, los valores obtenidos mediante el método
propuesto por Smith y Reed (139) se muestran también en la figura 4.16. De acuerdo a este modelo,
para la estimación de la eficiencia, se usa el cociente entre el número de cuentas medido y el
calculado, excepto por un factor de escala. Para aplicar el método propuesto por estos autores, la
generación de Bremsstrahlung fue predicha mediante el modelo dado por Smith y Gold (141), el cual
corresponde al modelo de fondo sugerido en el artículo original de Smith y Reed (139), mientras que,
para la corrección por absorción y retrodispersión, utilizamos el modelo incorporado en el programa
POEMA (ver sección 3.2.1 del capítulo 3).
La principal desventaja de calcular la eficiencia con el modelo de Smith y Reed (139) es que se
requiere de una expresión precisa para predecir el Bremsstrhalung, lo cual es un problema debido a la
gran discrepancia entre los modelos propuestos y los valores experimentales. Estas discrepancias son
mayores en la región de bajas energías, donde el espectro continuo presenta un máximo. Más aún, la
corrección por absorción es muy importante en esa zona (llegando a ser un factor 0,26 para la menor
energía estudiada E = 0,77keV), y las incertezas en el modelo usado y en los coeficientes de
atenuación másica afectan fuertemente la eficiencia determinada. Como fue observado por Castellano
et al. (20), las discrepancias entre los datos experimentales de Bremsstrhalung y las predicciones
pueden llegar a ser mayores que el 25% para los modelos más exitosos.
Las comparaciones en la figura 4.16 fueron realizadas multiplicando las curvas obtenidas con el
método de Smith y Reed (139) por factores de escala, obtenidos para que coincidan con los datos
experimentales medidos en este trabajo en el centro del rango de energías de cada cristal. Puede verse
que la función resultante se aproxima bastante bien a los valores obtenidos en este trabajo para los
cristales PET y LiF, mientras que para el cristal TAP las discrepancias pueden ser mayores que el
20%.
200
160
n° de cuentas
120
80
40
0
0.8
1.0 1.2 1.4 1.6
Energía [keV]
Figura 4.17: Espectro de hematita medido con el cristal TAP. Espectro medido ( ), ajuste obtenido con el
modelo de eficiencia desarrollado en este trabajo (
) y resultados obtenidos usando el modelo de eficiencia
de Smith y Reed (139) (
). Los picos que aparecen en el espectro corresponden a Fe-Lβ 3,4 , Al-Kα y Al-Kβ,
en orden creciente de energía. Los picos de aluminio se deben a una impureza.
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