Estudio de parámetros atómicos y moleculares en ... - FaMAF
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______________________________________________________________ Capítulo 9: Conclusiones Finales<br />
electrones disponibles. Sin embargo, si Z es mayor que 24, los electrones <strong>de</strong> la capa M 4,5 comi<strong>en</strong>zan a<br />
aparearse y los efectos <strong>moleculares</strong> comi<strong>en</strong>zan a disminuir, con lo cual la aproximación dipolar <strong>de</strong>be<br />
cumplirse <strong>en</strong> mayor medida. Esto hace que la probabilidad <strong>de</strong> <strong>de</strong>caimi<strong>en</strong>to disminuya para Z mayores<br />
que 24.<br />
Nuestro estudio <strong>de</strong> la estructura fina <strong>de</strong>l espectro continuó con el análisis <strong>de</strong>l espectro Kβ <strong>en</strong><br />
compuestos <strong>de</strong> metales <strong>de</strong> transición (capítulo 6). Estudiamos una zona pequeña <strong>de</strong>l espectro Kβ (20<br />
eV hacia el lado <strong>de</strong> bajas <strong>en</strong>ergías <strong>de</strong> la línea principal Kβ 1,3 ) para compuestos <strong>de</strong> Mn. Decidimos<br />
estudiar compuestos <strong>de</strong> Mn porque este elem<strong>en</strong>to permite cubrir un rango amplio <strong>de</strong> estados <strong>de</strong><br />
oxidación, y a<strong>de</strong>más los compuestos pres<strong>en</strong>tan un interés tecnológico. A primera vista, observamos<br />
cambios notables <strong>de</strong> la estructura hacia el lado <strong>de</strong> bajas <strong>en</strong>ergías <strong>de</strong>l pico principal con el estado <strong>de</strong><br />
oxidación. La estructura, asociada principalm<strong>en</strong>te a la línea Kβ´, se aparta <strong>de</strong>l pico principal y aum<strong>en</strong>ta<br />
su int<strong>en</strong>sidad cuando disminuye el estado <strong>de</strong> oxidación <strong>de</strong>l Mn. No obstante, observamos una<br />
dispersión para compuestos <strong>de</strong> Mn con estado <strong>de</strong> oxidación +2. Los cálculos teóricos realizados por el<br />
Dr. Sánchez nos permitieron concluir que esta dispersión está directam<strong>en</strong>te relacionada con el espín<br />
efectivo <strong>de</strong> la capa 3d <strong>de</strong>l Mn y no con la carga neta <strong>de</strong>l Mn, como fue sugerido previam<strong>en</strong>te por otros<br />
autores.<br />
Otro <strong>de</strong> los parámetros atómicos que estudiamos fue las sección eficaz <strong>de</strong> ionización <strong>de</strong> la capa K<br />
para elem<strong>en</strong>tos <strong>de</strong> número atómico 6, 8, 13, 14 y 22 (capítulo 7). La <strong>de</strong>terminación experim<strong>en</strong>tal <strong>de</strong><br />
secciones eficaces K es particularm<strong>en</strong>te difícil, <strong>de</strong>bido a que se necesitan conocer con mucha precisión<br />
todos los parámetros que ligan la int<strong>en</strong>sidad <strong>de</strong> los rayos x emitida con la sección eficaz <strong>de</strong> ionización.<br />
A<strong>de</strong>más <strong>de</strong>be disponerse <strong>de</strong> una película <strong>de</strong> espesor nanométrico (para asegurar que los electrones<br />
inci<strong>de</strong>ntes interactú<strong>en</strong> a lo sumo una vez con la capa), para el cual <strong>de</strong>be conocerse su <strong>de</strong>nsidad y<br />
espesor con una incerteza m<strong>en</strong>or que la <strong>de</strong>seada para la sección eficaz. O sea, el primer problema está<br />
relacionado a la caracterización <strong>de</strong> la película. Sería conv<strong>en</strong>i<strong>en</strong>te abordar este problema utilizando<br />
diversas técnicas y comparando los resultados. En este trabajo utilizamos sólo una, la técnica <strong>de</strong><br />
reflectometría <strong>de</strong> rayos x. De todas maneras, las secciones eficaces <strong>de</strong>terminadas están <strong>en</strong> bu<strong>en</strong><br />
acuerdo con otras <strong>de</strong>terminaciones experim<strong>en</strong>tales y <strong>en</strong> algunos casos fueron útiles para clarificar<br />
t<strong>en</strong><strong>de</strong>ncias globales. Concluimos también que las expresiones basadas <strong>en</strong> la aproximación <strong>de</strong> Born <strong>de</strong><br />
onda distorsionada (DWBA) son las que mejor reproduc<strong>en</strong> los datos experim<strong>en</strong>tales <strong>en</strong> el rango<br />
estudiado. Es importante m<strong>en</strong>cionar que pudimos t<strong>en</strong>er <strong>en</strong> cu<strong>en</strong>ta los efectos <strong>de</strong> la capa <strong>de</strong> oxidación<br />
superficial que ocurre para las películas metálicas, a través <strong>de</strong> las correcciones que habían sido<br />
estudiadas previam<strong>en</strong>te mediante simulación Monte Carlo.<br />
Cada avance logrado <strong>en</strong> esta tesis fue incorporado <strong>en</strong> el algoritmo <strong>de</strong> refinami<strong>en</strong>to <strong>de</strong> parámetros<br />
que fuimos mejorando y completando (programa POEMA). A<strong>de</strong>más <strong>de</strong> ello, actualizamos la mayoría<br />
<strong>de</strong> las bases <strong>de</strong> datos utilizadas para la <strong>de</strong>scripción <strong>de</strong>l espectro y chequeamos algunas rutinas que no<br />
funcionaban correctam<strong>en</strong>te (como la <strong>de</strong>scripción <strong>de</strong> picos suma). El objetivo final <strong>de</strong> esta tesis era<br />
aplicar esta versión mejorada <strong>de</strong>l algoritmo como método <strong>de</strong> cuantificación sin estándares (capítulo 8).<br />
En efecto, fue necesario realizar cada uno <strong>de</strong> los pasos <strong>de</strong>scritos a lo largo <strong>de</strong> esta tesis para po<strong>de</strong>r<br />
alcanzar esta meta. Para evaluar la performance <strong>de</strong>l programa POEMA como método <strong>de</strong> cuantificaicón<br />
sin estándares analizamos las <strong>de</strong>sviaciones relativas <strong>de</strong> las conc<strong>en</strong>traciones obt<strong>en</strong>idas a partir <strong>de</strong>l ajuste<br />
<strong>de</strong> los espectros <strong>de</strong> emisión <strong>de</strong> rayos x con el programa POEMA respecto <strong>de</strong> los valores nominales<br />
para un conjunto <strong>de</strong> muestras correspondi<strong>en</strong>tes a patrones minerales. Comparamos nuestros resultados<br />
con los arrojados por un software comercial <strong>de</strong> cuantificación sin estándares <strong>de</strong> EDAX® para los<br />
mismos espectros analizados con nuestro programa y también con los resultados reportados por<br />
Newbury et al. (21), qui<strong>en</strong>es utilizaron otro conjunto <strong>de</strong> muestras y otro software <strong>de</strong> cuantificación.<br />
Las cuantificaciones realizadas con nuestro programa y con el software <strong>de</strong> EDAX® pres<strong>en</strong>tan<br />
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