Estudio de parámetros atómicos y moleculares en ... - FaMAF
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Capítulo 9: Conclusiones Finales _______________________________________________________________<br />
La función utilizada para <strong>de</strong>scribir la asimetría <strong>de</strong> los picos característicos adquiridos con un<br />
sistema EDS resultó muy a<strong>de</strong>cuada. A partir <strong>de</strong> los estudios realizados para el área <strong>de</strong> la corrección<br />
asimétrica como función <strong>de</strong> la <strong>en</strong>ergía <strong>de</strong>l fotón característico pudimos comprobar que dicha área se<br />
comporta <strong>de</strong> manera similar al coefici<strong>en</strong>te <strong>de</strong> absorción <strong>de</strong>l cristal <strong>de</strong>l <strong>de</strong>tector. Este hecho es esperable<br />
ya que para mayores valores <strong>de</strong>l coefici<strong>en</strong>te <strong>de</strong> absorción, los fotones ti<strong>en</strong><strong>en</strong> más probabilidad <strong>de</strong> ser<br />
absorbidos <strong>en</strong> la zona parcialm<strong>en</strong>te activa, y por lo tanto los portadores <strong>de</strong> carga allí g<strong>en</strong>erados t<strong>en</strong>drán<br />
más probabilidad <strong>de</strong> quedar <strong>en</strong>trampados, dando lugar a un mayor efecto <strong>de</strong> colección incompleta <strong>de</strong><br />
carga. En este s<strong>en</strong>tido, es importante recalcar que el comportami<strong>en</strong>to <strong>de</strong>l área asimétrica <strong>de</strong>p<strong>en</strong><strong>de</strong><br />
fuertem<strong>en</strong>te <strong>de</strong> la zona parcialm<strong>en</strong>te activa <strong>de</strong>l <strong>de</strong>tector. Por otro lado, m<strong>en</strong>ores valores <strong>de</strong> tiempo <strong>de</strong><br />
procesami<strong>en</strong>to <strong>de</strong> pulsos, implican una m<strong>en</strong>or posibilidad <strong>de</strong> que los portadores <strong>de</strong> carga (aun cuando<br />
sean liberados) puedan ser correctam<strong>en</strong>te contados, contribuy<strong>en</strong>do al f<strong>en</strong>óm<strong>en</strong>o <strong>de</strong> asimetría.<br />
El método experim<strong>en</strong>tal para la <strong>de</strong>terminación <strong>de</strong> la efici<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> un espectrómetro dispersivo <strong>en</strong><br />
<strong>en</strong>ergías que <strong>de</strong>sarrollamos (capítulo 4) es el único <strong>de</strong> los métodos disponibles que no requiere <strong>de</strong> la<br />
<strong>de</strong>scripción <strong>de</strong> alguna parte <strong>de</strong>l espectro (sea radiación característica o <strong>de</strong> fr<strong>en</strong>ado). El método es muy<br />
s<strong>en</strong>cillo y se basa <strong>en</strong> realizar coci<strong>en</strong>tes <strong>en</strong>tre un espectro medido con WDS y otro con EDS,<br />
corrigi<strong>en</strong>do el coci<strong>en</strong>te por una estimación <strong>de</strong> la efici<strong>en</strong>cia absoluta <strong>de</strong> este último. Las incertidumbres<br />
introducidas por dicha estimación <strong>en</strong> el rango <strong>de</strong> <strong>en</strong>ergías estudiado (<strong>de</strong> 0,7 a 8 keV) son pequeñas<br />
comparadas con las incertezas asociadas a cualquier mo<strong>de</strong>lo que <strong>de</strong>scriba la radiación característica o<br />
la emisión <strong>de</strong> Bremsstrahlung. Nuestros resultados muestran que la efici<strong>en</strong>cia pres<strong>en</strong>ta saltos bruscos<br />
cuando se produce un cambio <strong>en</strong> el cristal analizador, lo cual es esperable <strong>de</strong>bido al cambio <strong>en</strong> la<br />
reflectividad y <strong>en</strong> el ángulo <strong>de</strong> Bragg que se produce al cambiar <strong>de</strong> cristal. Si bi<strong>en</strong> la expresión que<br />
<strong>en</strong>contramos para la efici<strong>en</strong>cia es válida para el sistema particular <strong>de</strong> <strong>de</strong>tección usado, el método es<br />
aplicable a otros espectrómetros y cristales.<br />
Es imprescindible contar con una <strong>de</strong>scripción confiable <strong>de</strong> la efici<strong>en</strong>cia cuando se necesita<br />
relacionar un espectro medido <strong>en</strong> una zona que abarque dos o más cristales analizadores, o cuando el<br />
espectro a procesar abarca un rango amplio <strong>en</strong> <strong>en</strong>ergías, don<strong>de</strong> la efici<strong>en</strong>cia varía consi<strong>de</strong>rablem<strong>en</strong>te.<br />
Esto suele darse g<strong>en</strong>eralm<strong>en</strong>te cuando se quier<strong>en</strong> estudiar probabilida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> transición <strong>de</strong> líneas M o<br />
cuando se pret<strong>en</strong><strong>de</strong> cuantificar muestras que pres<strong>en</strong>tan elem<strong>en</strong>tos con números atómicos difer<strong>en</strong>tes,<br />
que pres<strong>en</strong>t<strong>en</strong> líneas características bastante separadas <strong>en</strong> <strong>en</strong>ergía.<br />
Para el mo<strong>de</strong>lado <strong>de</strong> los picos adquiridos con un sistema WDS <strong>de</strong>bimos implem<strong>en</strong>tar una función<br />
Voigt. Como precisábamos implem<strong>en</strong>tar este perfil <strong>de</strong> línea <strong>en</strong> un algoritmo iterativo <strong>de</strong> refinami<strong>en</strong>to<br />
<strong>de</strong> parámetros, necesitábamos contar con una expresión que permitiera evaluar esta función <strong>en</strong> tiempos<br />
razonables millones <strong>de</strong> veces <strong>en</strong> miles <strong>de</strong> iteraciones. Todos los algoritmos que <strong>en</strong>contramos <strong>en</strong> la<br />
literatura pres<strong>en</strong>taban algún problema que impedía su implem<strong>en</strong>tación: o eran muy l<strong>en</strong>tos o partían <strong>de</strong><br />
expresiones <strong>de</strong>masiado complejas y utilizaban series <strong>de</strong> funciones que a su vez eran más complejas<br />
todavía. Es por ello que <strong>de</strong>sarrollamos un algoritmo rápido y preciso para la evaluación <strong>de</strong> la función<br />
Voigt (capítulo 4). Luego <strong>de</strong> someter nuestra expresión a diversos tests <strong>de</strong> converg<strong>en</strong>cia y velocidad<br />
mostramos que la expresión <strong>de</strong>sarrollada permite una evaluación más rápida <strong>de</strong> la función Voigt que la<br />
asociada a otros algoritmos <strong>en</strong>contrados <strong>en</strong> la literatura, mant<strong>en</strong>i<strong>en</strong>do a<strong>de</strong>más un bu<strong>en</strong> nivel <strong>de</strong><br />
precisión.<br />
Los efectos relacionados a la preparación <strong>de</strong> muestras también <strong>de</strong>b<strong>en</strong> conocerse cuando se<br />
pret<strong>en</strong><strong>de</strong> “hilar fino” <strong>en</strong> la <strong>de</strong>scripción <strong>de</strong>l espectro. La pres<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> un recubrimi<strong>en</strong>to conductor<br />
at<strong>en</strong>úa (<strong>en</strong> número y <strong>en</strong>ergía) y <strong>de</strong>flecta a los electrones inci<strong>de</strong>ntes, modificando la interacción <strong>de</strong> los<br />
electrones con la muestra <strong>de</strong> interés. Por otro lado, los elem<strong>en</strong>tos que compon<strong>en</strong> el recubrimi<strong>en</strong>to<br />
conductor contribuy<strong>en</strong> a la emisión <strong>de</strong> rayos x, lo cual pue<strong>de</strong> complicar el análisis si la muestra y el<br />
recubrimi<strong>en</strong>to ti<strong>en</strong><strong>en</strong> elem<strong>en</strong>tos comunes. A partir <strong>de</strong> las expersiones analíticas para los parámetros f E ,<br />
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