Estudio de parÃ¡metros atÃ³micos y moleculares en ... - FaMAF

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Capítulo 2: Consideraciones Generales _________________________________________________________ con un contador sellado a continuación, logrando una buena eficiencia en la detección de fotones para un amplio rango de longitudes de onda. Nombre Abrev. Fórmula Plano 2d (Å) Fluoruro de Litio LIF LiF 200 4,028 Pentaerytriol PET C 5 H 12 O 4 002 8,742 Estearato de plomo STE 100 Ftalato ácido de Talio TAP C 8 H 5 O 4 Tl 101 25,9 LiF PET TAP STE 1 3 5 10 30 λ (Å) Figura 2.15: Características de los cristales analizadores usados en espectrometría de rayos x (arriba) y rango (en longitudes de onda) de los cristales comúnmente usados (abajo). El rango fue calculado considerando que el primer orden de la difracción esté contenido entre θ=15º y θ=65º. cátodo aislante ánodo al amplificador ventana gas Figura 2.16: Esquema de un contador proporcional 2.3.3 Eficiencia La eficiencia de detección de un espectrómetro es una medida de la probabilidad de detectar un fotón emitido por la muestra. Se define como el cociente entre el número de rayos x registrados en el detector y los que emite la muestra, para cada energía. Puede dividirse en dos factores: la eficiencia intrínseca y la eficiencia geométrica. El factor geométrico está dado por la fracción de radiación que llega al detector, mientras que la eficiencia intrínseca es la fracción de rayos x que llegan al detector que son realmente registrados. 30
_________________________________________________________ Capítulo 2: Consideraciones Generales La eficiencia depende de la energía del fotón y de ciertas características del espectrómetro. Como ya mencionamos anteriormente, un conocimiento detallado de la misma no es necesario para análisis cuantitativos con estándares, ya que se cancela al realizar el cociente de intensidades. Sin embargo, es importante su conocimiento para realizar análisis sin estándares y cuando se quiere determinar parámetros atómicos (12; 80; 81). 2.3.4 Tiempo muerto En los sistemas de detección existe un mínimo tiempo que debe separar dos eventos para que puedan ser procesados como dos pulsos diferentes. Este tiempo puede estar dado por procesos propios del detector o por la electrónica asociada. El intervalo entre el tiempo de llegada de un pulso y el tiempo para el cual el sistema está preparado para recibir otro, se conoce como tiempo muerto τ del sistema. Como resultado de este efecto algunos pulsos pueden perderse y mientras mayor sea τ y mayor sea la tasa de pulsos que arriban, mayor será la probabilidad de no contarlos. El tiempo muerto puede ser ‘no extensible’ o ‘extensible’. En el primer caso, el arribo de un pulso durante el período de procesamiento de uno anterior no causa un incremento en dicho período. Por cada segundo, el sistema permanece ‘muerto’ por n´τ segundos, donde n´ es la tasa de conteo medida. Luego, el ‘tiempo vivo’ será 1- n´τ y la tasa de conteo real n estará dada por (14; 76): n´ n = (2.16) 1 − n´τ En el segundo caso, el arribo de un pulso durante el procesamiento de uno previo afecta el tiempo muerto del sistema. Como los pulsos que arriban lo hacen aleatoriamente, obedecen la estadística de Poisson y la fracción de intervalos mayores que τ será exp(-nτ) y la tasa real de conteo obedece la siguiente relación: n´ n = (2.17) exp ( − n´τ ) Si nτ
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