Estudio de parámetros atómicos y moleculares en ... - FaMAF

_____________________________________ Capítulo 5: Estudio de Parámetros Atómicos en Elementos Puros
línea principal Kβ 1,3 (ver figura 5.8c). Finalmente, para Fe, Ni y Zn, la única estructura RAE observada
fue la KM 2,3 M 4,5 (ver figura 5.8d).
La asignación de los picos RAE observados a una específica transición RAE no es trivial. Debe
tenerse en cuenta que la energía máxima de la RAE KM i M j relativa a la línea principal Kβ 1,3 no puede
exceder el valor -EM j –ver ecuación (5.2). Para el caso particular de las transiciones RAE KM 1 M 1 en
Al y Si, estos corrimientos no pueden ser mayores que EM 2,3 -2EM 1 . Estos límites superiores se
muestran en la figura 5.8a, donde se agregaron los bordes de absorción M j de acuerdo a los datos
publicados por Bearden y Burr (210), completando los datos con valores obtenidos a partir de energías
Auger KM 1 M 1 (211) y de Kβ 1,3 (87). La diferencia entre la energía del máximo E m relativa al pico
principal Kβ y la correspondiente diferencia para el límite superior es aproximadamente igual a la
mitad del ancho del pico RAE; teniendo esto en mente, y considerando los anchos experimentales
involucrados, puede hacerse la asignación de las RAE.
Debido a la resolución experimental, las transiciones RAE interpretadas en este trabajo como
KM 1 M 2,3 incluyen contribuciones de las transiciones KM 1 M 1 y KM 2,3 M 2,3 para Sc, Ti y Cr. Estas tres
estructuras RAE han sido estudiadas por varios autores (48; 61; 171; 212-216), aunque sólo se
reportan intensidades relativas en los últimos cuatro trabajos mencionados, en los cuales las
contribuciones dadas por KM 1 M 1 , KM 1 M 2,3 y KM 2,3 M 2,3 se consideran juntas. Como puede verse en la
figura 5.8a, la energía RAE relativa presentada en este trabajo está en buen acuerdo con los valores
publicados por otros autores.
Con respecto a las energías de las transiciones RAE KM 1 M 1 , no existen datos para; Mg, Al y Si,
según nuestro conocimiento. Los valores de E m presentados aquí para esos elementos se comportan de
manera similar a sus límites superiores esperados, manteniéndose levemente por debajo; además estos
datos parecen seguir la tendencia observada por Raju et al. (48) para elementos de número atómico
mayor.
En cuanto a las estructuras RAE KM 2,3 M 4,5 , debe tenerse en cuenta que tanto su energía como su
intensidad podrían depender del criterio de ajuste, debido a que estas bandas interfieren con la
estructura Kβ´. Luego, la identificación en el espectro de estas transiciones no está libre de cierta
ambigüedad, considerando la resolución experimental y debido a la falta de datos en la literatura que
permitan fijar algunos de los parámetros característicos de estas estructuras.
En la figura 5.8b se muestran las intensidades RAE relativas al grupo Kβ en función del número
atómico, junto con determinaciones experimentales publicadas por los autores mencionados más
arriba. El comportamiento decreciente con Z mostrado para cada transición RAE estudiada, está en
buen acuerdo con el comportamiento de las probabilidades de emisión Auger con el número atómico.
Los datos de intensidades relativas son más escasos que los de las correspondientes energías. Más aún,
algunos autores (171; 216) no pueden discriminar las contribuciones de los diferentes niveles M a las
emisiones RAE debido a la resolución experimental limitada. Por estas razones, es difícil realizar una
comparación directa con los datos presentados aquí. Los valores reportados por Verma (171) como
RAE KMM fueron asignados a RAE KM 1 M 2,3 debido a su posición en el espectro. Puede verse en la
figura 5.8b que los datos publicados por Bé et al. (216) y por Verma (171) presentan un
comportamiento diferente al de los valores reportados por Servomma y Kesky-Rahkonen (213),
Keski-Rahkonen y Ahopelto (214), Johansson et al. (215) y los presentados en este trabajo.
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