Estudio de parámetros atómicos y moleculares en ... - FaMAF
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________________________________________________ Capítulo 4: <strong>Estudio</strong> <strong>de</strong> Parámetros Experim<strong>en</strong>tales<br />
En el caso particular <strong>de</strong> películas mono-elem<strong>en</strong>tales <strong>de</strong> metales (los cuales fueron usados para<br />
<strong>de</strong>terminaciones <strong>de</strong> secciones eficaces –ver capítulo 7), agregamos también correcciones <strong>en</strong> el espectro<br />
relacionadas con la posible oxidación superficial <strong>de</strong> la película.<br />
Es importante resaltar que con estas nuevas expresiones, el programa POEMA permite refinar,<br />
a<strong>de</strong>más <strong>de</strong> los parámetros globales y los relacionados al sustrato, las conc<strong>en</strong>traciones y espesores <strong>de</strong><br />
una capa <strong>de</strong>positada sobre un sustrato arbitrario. A<strong>de</strong>más, <strong>en</strong> el caso <strong>de</strong> una película metálica, pue<strong>de</strong><br />
refinarse también el espesor <strong>de</strong> la capa <strong>de</strong> óxido superficial asociada a dicha capa.<br />
4.3.3 Algunos ejemplos<br />
En la figura 4.23 se muestran ejemplos <strong>de</strong> la influ<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> estas capas <strong>en</strong> un espectro <strong>de</strong> Mg<br />
(figura <strong>de</strong> la izquierda) medido a una <strong>en</strong>ergía <strong>de</strong> inci<strong>de</strong>ncia <strong>de</strong> 15 keV, y para uno <strong>de</strong> Si (figura <strong>de</strong> la<br />
<strong>de</strong>recha) medida a 3 keV. En las figuras 4.23a, la pres<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> las capas es completam<strong>en</strong>te ignorada y<br />
como pue<strong>de</strong> verse, los picos <strong>de</strong> C-Kα y O-Kα no son predichos. A<strong>de</strong>más, la radiación característica<br />
producida <strong>en</strong> el sustrato es sobreestimada, principalm<strong>en</strong>te porque la at<strong>en</strong>uación <strong>en</strong> las capas<br />
superficiales es ignorada. En las figuras 4.23b se muestran las mejoras alcanzadas <strong>en</strong> el ajuste cuando<br />
se ti<strong>en</strong>e <strong>en</strong> cu<strong>en</strong>ta la at<strong>en</strong>uación <strong>de</strong> los rayos x <strong>de</strong>l sustrato y la contribución a la g<strong>en</strong>eración <strong>de</strong> rayos x<br />
<strong>de</strong>l carbono, <strong>de</strong>l oxíg<strong>en</strong>o y <strong>de</strong>l elem<strong>en</strong>to oxidado. No obstante, la predicción sigue aún incompleta,<br />
<strong>de</strong>bido a que los efectos introducidos por los parámetros f E , f N y θ no han sido t<strong>en</strong>idos <strong>en</strong> cu<strong>en</strong>ta.<br />
Finalm<strong>en</strong>te, cuando la corrección completa, dada por las ecuaciones (4.32), (4.35) y (4.39) es<br />
consi<strong>de</strong>rada (figuras 4.23c), se logra una bu<strong>en</strong>a <strong>de</strong>scripción <strong>de</strong>l espectro. La calidad <strong>de</strong>l ajuste se ve<br />
reflejada <strong>en</strong> el parámetro χ 2 , el cual fue introducido <strong>en</strong> el capítulo 3. Como pue<strong>de</strong> verse, el<br />
<strong>de</strong>crecimi<strong>en</strong>to <strong>de</strong> χ 2 indica una mejora <strong>en</strong> la <strong>de</strong>scripción espectral a medida que se introduc<strong>en</strong> más<br />
correcciones.<br />
Como se m<strong>en</strong>cionó anteriorm<strong>en</strong>te, la int<strong>en</strong>sidad predicha para el pico C-Kα es proporcional a z C , a<br />
la efici<strong>en</strong>cia intrínseca <strong>de</strong>l <strong>de</strong>tector evaluada <strong>en</strong> esa <strong>en</strong>ergía característica y a otros parámetros<br />
atómicos in<strong>de</strong>p<strong>en</strong>di<strong>en</strong>tes <strong>de</strong> la <strong>en</strong>ergía <strong>de</strong>l fotón (como la producción <strong>de</strong> fluoresc<strong>en</strong>cia y el ángulo<br />
sólido subt<strong>en</strong>dido por el <strong>de</strong>tector). Si se busca <strong>de</strong>terminar el espesor con bu<strong>en</strong>a precisión, <strong>de</strong>b<strong>en</strong><br />
conocerse con certeza la efici<strong>en</strong>cia intrínseca ε <strong>de</strong>l <strong>de</strong>tector y el resto <strong>de</strong> los parámetros involucrados.<br />
Como vimos <strong>en</strong> la sección 4.1.3 <strong>de</strong>l pres<strong>en</strong>te capítulo, la efici<strong>en</strong>cia se conoce pobrem<strong>en</strong>te para bajas<br />
<strong>en</strong>ergías, <strong>de</strong>bido a que los coefici<strong>en</strong>tes <strong>de</strong> absorción másica ti<strong>en</strong><strong>en</strong> mucho error <strong>en</strong> ese rango <strong>de</strong><br />
<strong>en</strong>ergías. De todas maneras, el producto ε⋅z C , requerido para <strong>de</strong>scribir el espectro, y ev<strong>en</strong>tualm<strong>en</strong>te<br />
para llevar a cabo análisis cuantitativos, pue<strong>de</strong> obt<strong>en</strong>erse a partir <strong>de</strong>l refinami<strong>en</strong>to, aun cuando la<br />
efici<strong>en</strong>cia no sea bi<strong>en</strong> conocida. Un razonami<strong>en</strong>to similar se aplica al pico O-Kα y al espesor z Ox .<br />
Para cada espectro <strong>de</strong> Mg y Si medido a difer<strong>en</strong>tes <strong>en</strong>ergías <strong>de</strong> inci<strong>de</strong>ncia, se estimaron los<br />
espesores <strong>de</strong> la capa <strong>de</strong> carbono y óxido a partir <strong>de</strong>l procedimi<strong>en</strong>to <strong>de</strong> optimización. Los valores<br />
medios obt<strong>en</strong>idos para los espesores másicos son: z C = (1,06 ± 0,03)x10 -5 g/cm 2 y (6,9 ± 0,8)x10 -6<br />
g/cm 2 ; z Ox = (3,5 ± 0,1)x10 -5 g/cm 2 y (2,0 ± 0,5)x10 -6 g/cm 2 para los estándares <strong>de</strong> Mg y Si,<br />
respectivam<strong>en</strong>te. Asumi<strong>en</strong>do las <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong>s dadas <strong>en</strong> la sección 4.3.1, estos valores correspon<strong>de</strong>n a<br />
espesores lineales z C = 53,1 ± 1,3 nm y 34 ± 4 nm; z Ox = 97 ± 4 nm y 8 ± 2 nm para los estándares <strong>de</strong><br />
Mg y Si, respectivam<strong>en</strong>te. La incerteza relativa <strong>en</strong> la estimación <strong>de</strong>l espesor <strong>de</strong> SiO 2 es gran<strong>de</strong> <strong>de</strong>bido<br />
a que su principal indicador, dado por la int<strong>en</strong>sidad <strong>de</strong>l pico O-Kα es muy pequeña <strong>en</strong> este caso.<br />
T<strong>en</strong>i<strong>en</strong>do esto <strong>en</strong> m<strong>en</strong>te, po<strong>de</strong>mos <strong>de</strong>cir que el límite para la <strong>de</strong>terminación <strong>de</strong> espesores mediante este<br />
método es <strong>de</strong> algunos nanómetros.<br />
Pue<strong>de</strong> verse <strong>en</strong> las figuras 4.23a y 4.23b correspondi<strong>en</strong>tes a Si que, aunque la capa <strong>de</strong> SiO 2 es<br />
mucho más <strong>de</strong>lgada que la <strong>de</strong> MgO, la influ<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> estas capas superficiales es más importante <strong>en</strong> el<br />
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