Estudio de parámetros atómicos y moleculares en ... - FaMAF

Capítulo 4: Estudio de Parámetros Experimentales _________________________________________________
0.008
0.006
LiF
ε WDS
0.004
TAP
PET
0.002
0.000
0 2 4 6 8 10
Energía [keV]
Figura 4.15: Eficiencia WDS absoluta obtenida a partir de la ecuación (4.26), para los tres cristales
estudiados: TAP, PET y LiF.
La gran dispersión de los datos para el cristal LiF se debe a la baja emisión del carbono
combinada con el pequeño número de canales agrupados, los cuales decrecen con E 2 (ver ecuación
4.25). Esta dispersión introduce incertezas importantes en los coeficientes de ajuste.
Tabla 4.3: Coeficientes del ajuste para la eficiencia WDS.
Cristal a o (× 10 -4 ) a 1 (× 10 -4 ) a 2 (× 10 -4 )
TAP -28 ± 2 59 ± 3 -14 ± 1
PET 1,4 ± 0,7 -1,8 ± 0,4 1,74 ± 0,06
LiF 3 ± 3 -2,1 ± 0,8 0,77 ± 0,05
El método desarrollado involucra dos fuentes de error: incertezas asociadas a la medición de los
espectros (presente en cualquiera de los métodos mencionados en la medición) e incertezas en la
determinación de la eficiencia del EDS. En cuanto a la primera fuente, los errores pueden estimarse a
partir de la estadística de conteo, mientras que en la segunda, la principal dificultad es conocer con
precisión todos los espesores característicos del detector y los correspondientes coeficientes de
absorción másica. Considerando incertezas del 25% en los espesores característicos involucrados en el
cálculo de ε´EDS y teniendo en cuenta las incertezas en los coeficientes de atenuación másica dados por
Chantler (115) –ver subsección 4.1.3–, los errores relativos de ε´EDS en la región donde determinamos
la eficiencia del WDS van desde el 7,9% para energías de 0,77 keV y disminuyen rápidamente hasta el
0,06% para energías cercanas a 7 keV (ver figura 4.9). Teniendo esto en cuenta, podemos decir que la
incerteza total está determinada principalmente por los errores asociados a los coeficientes de ajuste,
dados en la tabla 4.3. La figura 4.16 muestra el ajuste de las curvas de eficiencia
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