Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Energins flöde från Solen genom ytan S ⊂ M bestämms genom att integrera<br />
följande 2-form över S<br />
f = E<br />
<br />
4π<br />
+<br />
+<br />
x<br />
(x 2 + y 2 + z 2 ) 3<br />
2<br />
y<br />
(x 2 + y 2 + z 2 ) 3<br />
2<br />
z<br />
(x 2 + y 2 + z 2 ) 3<br />
2<br />
dz ∧ dx<br />
dx ∧ dy<br />
dy ∧ dz<br />
Låt oss börja med att beräkna den yttre derivatan av f eftersom resultatet<br />
av denna beräkning kommer att hjälpa oss tolka resultatet av integrationen<br />
av f. Vi omskriver nämnaren <strong>för</strong> att <strong>för</strong>enkla beräkningar:<br />
r = (x 2 + y 2 + z 2 ) 1<br />
2<br />
Vilket med<strong>för</strong> att den differentiella formen blir:<br />
f = E x<br />
4π ( r3 dy ∧ dz + y<br />
r3 dz ∧ dx + z<br />
r3 dx ∧ dy)<br />
Vi beräknar den yttre derivatan <strong>och</strong> använder oss av följande egenskaper av<br />
differentiella former<br />
d (ϕ dxi1 ∧ dxi2 ∧ · · · ∧ dxik ) =<br />
d(ω + ψ) = dω + dψ<br />
j=1<br />
<br />
n ∂ϕ<br />
dxj ∧ (dxi1 ∧ dxi2 ∧ · · · ∧ dxik )<br />
∂xj<br />
Vi applicerar de ovanstående relationerna på f <strong>och</strong> får<br />
df = 1<br />
r6 <br />
r 3 <br />
2 ∂r<br />
− 3xr dx ∧ dy ∧ dz+<br />
∂x<br />
+ 1<br />
r6 <br />
r 3 <br />
2 ∂r<br />
− 3yr dy ∧ dz ∧ dx+<br />
∂y<br />
+ 1<br />
r6 <br />
r 3 <br />
2 ∂r<br />
− 3zr dz ∧ dx ∧ dy+<br />
∂z<br />
= 1<br />
r6 3 2 3 2 3 2<br />
r − 3x r + r − 3y r + r − 3z r dx ∧ dy ∧ dz<br />
= 0,<br />
där följande relationerna användes<br />
∂r<br />
∂x<br />
= x<br />
r ,<br />
∂r<br />
∂y<br />
= y<br />
r ,<br />
100<br />
∂r<br />
∂z<br />
= z<br />
r