Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Operatorn ∗ brukar kallas <strong>för</strong> Hodgestjärnan eller Hodgedualen. I definitionen<br />
av ∗ använder vi oss av Levi-Civita symbolen<br />
⎧<br />
⎨+1<br />
om (µ1µ2...µm) är en jämn permuation av (12...m)<br />
εµ1µ2...µm = −1 om udda<br />
⎩<br />
0 annars.<br />
(7.44)<br />
Notera att vi kan använda metriken <strong>för</strong> att höja indexen, g µ1ν1 µ2µ3...µm ε ν1 =<br />
ε µ1µ2...µm , vilket ger:<br />
1<br />
det(gµν) εµ1µ2...µm = ε µ1µ2...µm .<br />
Om ∗ appliceras två gånger på en r-form, så får vi igen en r-form:<br />
Ωr ∗<br />
(M) −−→ Ωm−r ∗<br />
(M) −−→ Ωr (M). Detta gör att det finns en väldigt enkel<br />
invers till Hodgestjärnan. ∗ −1 = ±(−1) r(m−r) ∗, där + gäller <strong>för</strong> en riemannmetrik<br />
<strong>och</strong> − <strong>för</strong> en lorentzmetrik.<br />
Den naturliga isomorfismen mellan H r (M) <strong>och</strong> H m−r (M), det vill säga<br />
Hodge ∗ operatorn, möjliggör definitionen av en adjunkt d † till den externa<br />
derivatan d. d tillsammans med d † gör att vi kan omformulera elektromagnetism<br />
på ett modernt, snyggt <strong>och</strong> kompakt sätt. Adjunkten möjliggör också<br />
definitionen av en <strong>allmän</strong> laplaceoperator, vilket gör att vi kan börja tala om<br />
harmoniska former. Dessa harmoniska former visar sig vara djupt <strong>för</strong>bundna<br />
med de kohomologigrupper som vi talade om i kapitel (6). Det är dit vi är<br />
på väg nu.<br />
7.9.2 Adjunkten till externa derivatan<br />
En adjunkt d † till en operator d är i <strong>allmän</strong>het någonting som uppfyller<br />
(dβ, α) = (β, d † α), där (·, ·) står <strong>för</strong> inre produkt. Innan en adjunkt kan<br />
in<strong>för</strong>as behöver vi alltså någon typ av inre produkt. Som innan så inducerar<br />
hodgestjärnan en naturlig inre produkt mellan två r-former, vilken vi<br />
definierar som:<br />
<br />
(ω, η) ≡ ω ∧∗η = 1<br />
<br />
r!<br />
M<br />
M<br />
ωµ1...µrη µ1...µr<br />
<br />
|det(gµν)|dx 1 ∧....∧dx m (7.45)<br />
Detta är en bra definition eftersom denna inre produkt både är symmetrisk<br />
<strong>och</strong> positivt definit åtminstone <strong>för</strong> riemannmetriker. Dessutom så är den invariant<br />
(under koordinattransformationer), på grund av att |det(gµν)|dx 1 ∧<br />
.... ∧ dx m är ett invariant volymelement.<br />
Om vi låter α vara en r-form <strong>och</strong> β en (r-1)-form så vill vi alltså nu hitta<br />
en operator d † som uppfyller (dβ, α) = (β, d † α). Hur gör vi det? Vi nöjer oss<br />
här med att säga att det kan göras <strong>och</strong> att svaret är följande:<br />
128