Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
5.4.7 Integration av differentialformer<br />
Integration av en differentialform över en mångfald <strong>för</strong>utsätter att mångfalden<br />
är orienterbar. Där<strong>för</strong> måste vi <strong>för</strong>st definiera orienterbarhet. Vi har en<br />
m-dimensionell mångfald M (som är sammanhängande). Antag att p ∈ M<br />
<strong>och</strong> vi har två överlappande kartor Ui, Uj så att p ∈ Ui ∩ Uj = ∅. Kalla<br />
koordinaterna <strong>för</strong> tangentplanet TpM <strong>för</strong> x{x µ } <strong>och</strong> {y µ } med respektive<br />
basvektorer {∂/∂x µ } <strong>och</strong> {∂/∂y µ }, som lokala koordinatsystem. Då vi övergår<br />
från koordinatsystemet x µ till y µ får vi en ändring av basen som skrivs<br />
α = ∂xµ<br />
∂y α µ. Om det| ∂xµ<br />
∂y α | > 0 definieras baserna att ha samma orientering.<br />
Vi känner igen det| ∂xµ<br />
∂y α | som Jacobianen J. Om vi istället har J < 0 definieras<br />
baserna till att olika orientering.<br />
Definition 5.12 (Orienterbarhet). M är sammanhängande <strong>och</strong> täcks av<br />
{Ui}. M är orienterbar om det <strong>för</strong> alla Ui, Uj, Ui ∩ Uj = ∅, finns lokala<br />
koordinatsystem {x µ } <strong>för</strong> Ui, {y µ } <strong>för</strong> Uj sådana att J = det| ∂xµ<br />
∂y α | > 0<br />
Det följer av definitionen att om M ej är orienterbar kan J ej vara positiv<br />
i alla Ui ∩ Uj = ∅. Ett exempel på detta är möbiusbandet som endast har<br />
en sida <strong>och</strong> då man <strong>för</strong>flyttar sig ett varv får man motsatt riktning <strong>för</strong> de<br />
lokala basvektorerna dx, dy<br />
Sats 5.2 (Existens av volymelement). Om M är orienterbar <strong>och</strong> dimM = m,<br />
finns det en m-form w som ej <strong>för</strong>svinner någonstans.<br />
Denna m-form kallas ett volymelement <strong>och</strong> motsvarar ett mått w så<br />
man integrerar en funktion över M. Måtten w <strong>och</strong> w ′′ är ekvivalenta om det<br />
finns en positiv funktion h ∈ F(M) så att w = hw ′ . Om h < 0 ger detta<br />
en icke ekvivalent orientering. Vidare kan man då dela in w i olika klasser:<br />
de <strong>för</strong> vilka h > 0 <strong>och</strong> de <strong>för</strong> vilka h < 0. Vi har då två icke ekvivalenta<br />
orienteringar. Den positiva kallas högerorienterad <strong>och</strong> den negativa kallas<br />
vänsterorienterad. Välj en m-form w (dimM = m), p ∈ M<br />
w = h(p)dx 1 ∧ ... ∧ dx m<br />
(5.172)<br />
Om M är orienterbar kan vi utvigda w till M så att h > 0 på varje karta Ui. I<br />
så fall definierar w ett volymelemnt. Att h är positivt är då alltså oberoende<br />
av koordinatsystem.<br />
Givet en funktion f : M → N på en orienterbar mångfald väljer vi ett<br />
volymelement w samt en koordinatomgivning Ui med koordinatsystemet<br />
{x1, ..., wm}<br />
Man kan då definiera en integral över U : i:<br />
intUi fw = int ϕi(Ui)f(ϕ −1<br />
i ())h(ϕ−1<br />
i ())dx1 dx 2 ...dx m<br />
78<br />
(5.173)